Составители:
0
случая больших частот (малых
λ
)
x
e >> 1 и x
0
≈ 5. При точном
решении x
0
= 4,95.
Отсюда λ
0
= hc/4,95kT = а/T, где а – первая постоянная Ви-
на, что и требовалось доказать. Расчетная константа прекрасно
совпала с полученной экспериментально.
4. Вывод закона Вина для максимальной спектральной
плотности лучеиспускательной способности
r
max,Т
λ
max,Т
Подставляя в уравнение (6) x
0
= 4,95 и А, имеем для
r
λ
,
5
bT=
где b – вторая постоянная Вина.
Таким образом, введя квантовый механизм излучения,
Макс Планк теоретически подтвердил экспериментально полу-
ченные законы теплового излучения.
ЛИТЕРАТУРА
1.
Ландсберг Г.С. Оптика. – М.: Наука, 1976. – С. 730–
740.
2.
Курс физики. Т. 2. / Под ред. проф. В.Н. Лозовского.
– СПб.: Лана, 2001. – С. 29–42.
112
случая больших частот (малых λ) e x0 >> 1 и x0 ≈ 5. При точном решении x0 = 4,95. Отсюда λ0 = hc/4,95kT = а/T, где а – первая постоянная Ви- на, что и требовалось доказать. Расчетная константа прекрасно совпала с полученной экспериментально. 4. Вывод закона Вина для максимальной спектральной плотности лучеиспускательной способности rλ ,Т max Подставляя в уравнение (6) x0 = 4,95 и А, имеем для rλ ,Т max = bT 5 , где b – вторая постоянная Вина. Таким образом, введя квантовый механизм излучения, Макс Планк теоретически подтвердил экспериментально полу- ченные законы теплового излучения. ЛИТЕРАТУРА 1. Ландсберг Г.С. Оптика. – М.: Наука, 1976. – С. 730– 740. 2. Курс физики. Т. 2. / Под ред. проф. В.Н. Лозовского. – СПб.: Лана, 2001. – С. 29–42. 112
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 110
- 111
- 112
- 113
- 114
- …
- следующая ›
- последняя »