Физика. Электромагнитные колебания. Квантовая теория излучения. Иваницкая Ж.Ф. - 40 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

На рис. 4.11 показано резкое возрастание амплитуды силы
тока (I
0
) при совпадении частоты вынуждающей ЭДС с собст-
венной частотой колебаний в контуре, т. е. при
ω
=
ω
0
.
При частотах внешней ЭДС
много меньше (
ω
<<
ω
0
) и много
больше (
ω
>>
ω
0
), чем собственная,
амплитуда тока мала, так как прева-
лируют или индуктивное, или емко-
стное сопротивления, а при часто-
те внешней ЭДС, совпадающей
с собственной частотой контура,
реактивное сопротивление конту-
ра становится равным нулю и ам-
плитуда тока резко возрастает.
40
.
0
Рассмотренный выше резонанс в последовательном коле-
бательном контуре называется резонансом напряжений. При
этом из-за высокой амплитуды тока амплитуды напряжений на
катушке и конденсаторе могут оказаться значительно выше
амплитуды ЭДС, что является опасным явлением, приводя об-
мотки к перегоранию, а конденсаторы – к пробою.
При резонансной частоте напряжение на катушке, равное
напряжению на конденсаторе, определяется как
ε
QU
CL
U
=
=
Если добротность контура превышает 1, то при резонансной
частоте напряжения на катушке и на конденсаторе превы-
шают амплитуду ЭДС в Q раз.
Целью настоящей работы явля-
ется определение добротности ко-
лебательного контура по резонанс-
ной кривой
0ma
x
0
0
от
ν
ν
I
I
(рис. 4.12),
где I
0
– амплитуда тока при частоте
ν
,
близкой к резонансной; I
0 max
– ам-
плитуда тока при частоте
ν
=
ν
0
, т. е.
в резонансе.
Тогда при резонансной частоте
1
max0
0
=
I
I
и .1
0
=
ν
ν
Контуры с раз-
1
0
ν
ν
max0
0
I
I
1
Рис. 4.12.
I
ω
=
I
I
0
ω
ω
=
0
ω
Р
ис. 4.11 
      На рис. 4.11 показано резкое возрастание амплитуды силы
тока (I0) при совпадении частоты вынуждающей ЭДС с собст-
венной частотой колебаний в контуре, т. е. при ω = ω0.
    I                               При частотах внешней ЭДС
                              много меньше (ω << ω0) и много
 I0
                              больше (ω >> ω0), чем собственная,
                              амплитуда тока мала, так как прева-
                              лируют или индуктивное, или емко-
                              стное сопротивления, а при часто-
                         ω
                              те     внешней ЭДС, совпадающей
                            ω с собственной частотой контура,
               ωω==ω0         реактивное сопротивление конту-
            Рис. 4.11         ра   становится равным нулю и ам-
                              плитуда тока резко возрастает.
      Рассмотренный выше резонанс в последовательном коле-
бательном контуре называется резонансом напряжений. При
этом из-за высокой амплитуды тока амплитуды напряжений на
катушке и конденсаторе могут оказаться значительно выше
амплитуды ЭДС, что является опасным явлением, приводя об-
мотки к перегоранию, а конденсаторы – к пробою.
      При резонансной частоте напряжение на катушке, равное
напряжению на конденсаторе, определяется как U L = U C = Qε 0 .
Если добротность контура превышает 1, то при резонансной
частоте напряжения на катушке и на конденсаторе превы-
шают амплитуду ЭДС в Q раз.
       I0                            Целью настоящей работы явля-
    I 0 max                   ется определение добротности ко-
 1                            лебательного контура по резонанс-
                              ной кривой I 0 от ν (рис. 4.12),
                                            I 0 max    ν0
                              где I0 – амплитуда тока при частоте ν,
                          ν   близкой к резонансной; I0 max – ам-
                          ν0 плитуда тока при частоте ν = ν0, т. е.
                 1            в резонансе.
            Рис. 4.12.              Тогда при резонансной частоте
                                  I0        ν
                                       =1 и     = 1. Контуры с раз-
                               I 0 max      ν0

                                40

Страницы