Электромагнитные колебания. Квантовая теория излучения. Иваницкая Ж.Ф. - 22 стр.

            Физика. Лабораторный практикум
    Рассмотрим закон изменения электрических и магнитных ве-
личин в контуре (без сопротивления), первоначально присоеди-
ненном к батарее ε с помощью ключа К (рис. 1).




                             Рис. 1

    Зафиксируем момент времени t = 0, когда верхняя пластина
конденсатора зарядилась отрицательно зарядом -qо ,а нижняя по-
ложительным зарядом +qо . Отключим батарею ε и проследим
мысленно за процессами, происходящими в LC -контуре.
    В момент отключения батареи конденсатор разряжается, по
катушке L пойдет нарастающий ток Iосн. В каждый момент време-
ни разность потенциалов на обкладках конденсатора U = q , где
                                                         C
q – меняющийся заряд, фиксированный для данного момента вре-
мени, будет равна электродвижущей силе самоиндукции εsi (э.д.с.)
самоиндукции, которая нарастает вследствие нарастания основно-
го тока. Эта э.д.с. вызовет индукционный ток Isi , направленный
против основного тока.
    В момент времени, когда конденсатор полностью разрядится
(q = 0, U = 0), сила тока в катушке достигнет максимального зна-
чения Iо , вокруг катушки возникнет магнитное поле с максималь-
ным значением индукции Во . Затем эта сила тока будет умень-
шаться из-за перезарядки конденсатора. Когда ток уменьшится до
нуля, на нижней пластине накопится заряд -qо, а на верхней +qо.
    Затем конденсатор вновь начнет разряжаться, причём ток в
цепи пойдет в противоположном направлении.


                              22