Линейный электрооптический эффект и его применение в квантовой электронике. Иванов Н.А. - 5 стр.

                                                            ω                        
                                          E y′ = A expi ωt − (no + no3 r63 E z z / 2      (10)
                                                            c                        
                   Разность фаз между этими компонентами набираемая за расстояние l составляет
                                   ∆ϕ = (ω / c )no3 r63V                                      (11)
                  где V = E z l разность потенциалов между точками с z=0 и z=l. Видно что при
            распространении света разность фаз между компонентами изменяется прямо
            пропорционально пройденному расстоянию и соответственно изменяются состояния
            поляризации пучка света. B частности при падении на кристалл линейно поляризованного
            углом 45° к оси x ′ пучка по мере прохождения через кристалл поляризация станет
            эллиптической затем когда разность фаз достигнет 90° круговой, затем          эллипс
                                                                                   °
            поляризации снова начнет сжиматься и по достижению разности фаз 180 поляризация
            станет линейной перпендикулярной исходной (рис.1). Разность потенциалов
            соответствующая разности фаз 90° называется полуволновым напряжением, а
            соответствующая 180° волновым напряжением. Если теперь на выходе из кристалла
            поставить поляризатор, пропускающий излучение с поляризацией исходного пучка то
            вышедший из кристалла пучок будет полностью подавлен. При снятии электрического
            поля кристалл вернётся в одноосное состояние и не будет влиять на поляризацию пучка
            распространяющегося в направлении оптической оси Z. Соответственно поляризатор
            полностью его пропустит. На этом принципе основано действие многочисленных
            оптических модуляторов, переключателей, модуляторов добротности резонаторов
            лазеров. Кроме того создавая в кристалле неоднородное электрическое поле можно




                     Рис.1 Эволюция эллипса поляризации при прохождении света через
                     двулучепреломляющий кристалл.

            наводить неоднородное поле показателей преломления в котором происходит отклонение
            луча света (оптические дефлекторы ).


                   В работе изучается действие моноблочного модулятора на основе кристалла DKDP
            с встроенным поляризатором. Модулятор выполнен в виде параллелипипеда вытянуго в
            направлении кристаллографической оси Z. Передний торец выполнен перпендикулярно
            оси Z, а задний вырезан под углом 45°к осям X и Z и образует призму полного
            внутреннего отражения. Причем при отражении компоненты поляризованной по оси X
            угол отражения не равен углу падения, так как при этом обыкновенная волна
            превращается в необыкновенную или более обще при отражении изменяется показатель
            преломления, и в результате компоненты с ортогональными поляризациями выходят из
            кристалла под разными углами и расходятся. Таким образом кристалл объединяет
            функции собственно элемента модуляции и поляризатора. Внешний вид и ход лучей для
            случая неподанного управляющего напряжения приведены на рис. 2. При подаче

                                                                                                5

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com