ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
59
Учитывая, что
2
0
2
1
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
λ
+
λ
=λ
а
в
в
,
можно из (18) легко получить выражение для определения диэлектрической
проницаемости
2
22
2
1
1
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
λ
+
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
π
+
=ε
′
в
a
d
yа
, (18)
где у=β
d
d, определяется из (17) методом итераций или находится из справочной
литературы [5, с.26-28].
2.3. Измерения в свободном пространстве
Методы измерений в свободном пространстве предусматривают
размещение диэлектрика в свободном пространстве и определении
коэффициентов прохождения и отражения плоских однородных волн.
Оба коэффициента зависят от диэлектрической проницаемости, тангенса
угла диэлектрических потерь и толщины диэлектрического листа, а также от
угла падения волны на диэлектрик. Обычно для упрощения измерений
диэлектрик располагают так, чтобы угол падения равнялся нулю (волна падает
по нормали к поверхности диэлектрического листа). При таком расположении
исключается зависимость измерений от поляризации падающей волны, так как
для волн с параллельной и перпендикулярной поляризацией в этом случае
соотношения, связывающие падающую, отраженную и преломленную волны с
параметрами диэлектрика, одинаковы.
3. Измерение диэлектрической проницаемости в свободном пространстве
Квазиоптические методы измерения находят применение в
сантиметровом и миллиметровом диапазонах длин волн.
Диэлектрическая проницаемость определяется по измерениям
комплексного коэффициента отражения или коэффициента прохождения
плоской электромагнитной волны, падающей на плоскопараллельный лист
диэлектрика.
Если потерями в диэлектрике можно пренебречь, то выражения для
коэффициентов отражения и преломления при угле падения равном нулю
имеют вид
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 57
- 58
- 59
- 60
- 61
- …
- следующая ›
- последняя »
