Теория волн. Иванов В.Б. - 118 стр.

                                  В. Б. Иванов

                       Н1 Z1 cosθ 0 − Z 2 cosθ 2
             R|| =        =                       ,
                       Н 0 Z1 cos θ0 + Z 2 cosθ 2
                                                                       (5.59)
                  Н        2 Z2 cosθ 2
             T|| = 2 =                       .
                  Н 0 Z1 cosθ 0 + Z 2 cosθ 2
    Формулы (5.57) – (5.59) получили название формул
Френеля.
     Для волн, поляризованных параллельно плоскости па-
дения, имеется одна интересная особенность. Прежде все-
го напомним, что для непроводящей (σ = 0) и немагнитной

(µ = 1) среды импеданс равен
                                               µ0
                                                    εε 0 . При этом:

                        ε 2 cosθ0 − ε1 cosθ 2
             R|| =                             .                       (5.60)
                        ε 2 cosθ 0 + ε1 cosθ 2

    С учетом того, что ε = n и закона Снеллиуса n2sinθ2
=
= n1sinθ1, а также того, что θ1 = θ0 из (5.60), можно полу-
чить:
                                tg (θ 0 − θ 2 )
                        R|| =                   .                      (5.61)
                                tg (θ 0 + θ 2 )
    Если сумма углов θ0 + θ2 составляет π/2, то знамена-
тель в формуле (5.61) обращается в бесконечность, а ко-
эффициент отражения – в ноль. Это произойдет при

θ0 = arctg  n2 n  – так называемом угле Брюстера. Если
              1   
волна падает на границу раздела под углом, равным углу
Брюстера, то компонент, поляризованный параллельно
плоскости падения, не отражается, а отражается только
перпендикулярно поляризованная волна. Явление Брю-

                                        118