Теория волн. Иванов В.Б. - 136 стр.

                       В. Б. Иванов

но видеть, что волны на частоте f >fкр не встречают точек
отражения – проходят через слой. Однако, как мы вскоре
увидим, в отличие от геометрической оптики волны час-
тично                   отражаются.                  При
f < fкр имеется точка отражения. Здесь, в отличие от гео-
метрооптического решения, коэффициент отражения не
равен единице – волны частично проходят через слой.

                                               d = 4S M − 1
                                                     2
    С   использованием      обозначения
                                                              2
можно представить коэффициент отражения от слоя сле-
дующим
образом:
                        ch(πd)
           R=                              .            (6.45)
                ch(π (d + S))ch(π (d - S))
    На рис. 6.4 представлена зависимость коэффициента
отражения от М – фактически от частоты волны и от S –
фактически от толщины слоя.
     Можно видеть, что коэффициент никогда точно не
равен 1. Это означает, что часть энергии волны, пусть да-
же ничтожно малая, всегда «просачивается» через слой в
область ε > 0, где волна снова может распространяться.
Ситуация здесь аналогична известному квантово-
механическому эффекту прохождения частиц через по-
тенциальный барьер – туннельному эффекту.




                            136