Теория волн. Иванов В.Б. - 151 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

Теория волн
151
С учетом гармонической зависимости величин от
времени и с учетом введенных обозначений последнее
выражение представим формулой:
.][ WViEV −=
(7.11)
Введено еще одно новое обозначение
.
0
0
ω
ω
H
B
B
W =
В системе координат с осью Oz, направленной вдоль
внешнего магнитного поля вектор
W
имеет компоненты
(0, 0, ω
H
/ω). Векторное уравнение (7.11), расписанное по
компонентам, выглядит следующим образом:
.
,
,WV
y
zz
xyy
xx
EV
iWVEV
iEV
=
+=
−
=
(7.12)
Последняя система путем несложных, но довольно
громоздких преобразований может быть разрешена отно-
сительно компонентов V, то есть компоненты V будут
представлены линейными комбинациями компонентов
электрического поля. Результат подставляется в (7.9), и, с
учетом основного определения материального уравнения
D
i
= ε
0
ε
ij
E
j
можно получить вид тензора диэлектрической
проницаемости:
−
−
−−
−−
−
=
u
W
uu
i
W
uW
i
W
u
ij
100
0
1
1
W-1
W
0
11
1
22
22
ε
. (7.13) 
                           Теория волн

    С учетом гармонической зависимости величин от
времени и с учетом введенных обозначений последнее
выражение представим формулой:

                   V = E − i[V W ].                           (7.11)

                                                    B0 ωH
    Введено еще одно новое обозначение W =                .
                                                    B0 ω
    В системе координат с осью Oz, направленной вдоль
внешнего магнитного поля вектор W имеет компоненты
(0, 0, ωH/ω). Векторное уравнение (7.11), расписанное по
компонентам, выглядит следующим образом:
                    Vx = E x − iWVy ,
                    V y = E y + iWVx ,                        (7.12)
                    Vz = E z .
    Последняя система путем несложных, но довольно
громоздких преобразований может быть разрешена отно-
сительно компонентов V, то есть компоненты V будут
представлены линейными комбинациями компонентов
электрического поля. Результат подставляется в (7.9), и, с
учетом основного определения материального уравнения
Di = ε0εijEj можно получить вид тензора диэлектрической
проницаемости:

                         u         uW          
                  1 −            i          0 
                   1−W            1−W 2
                            2
                                                
                        uW             u
           ε ij =  − i          1−          0 .             (7.13)
                   1 - W2          1−W 2       
                       0            0      1− u
                                               
                                               


                                 151

Страницы