Теория волн. Иванов В.Б. - 154 стр.

                             В. Б. Иванов

ствуют знакам «+» и «–». Различие показателей преломле-
ния ведет к различию фазовых и групповых скоростей
волн. Подчеркнем, что появление двух решений связано
именно с наличием выделенного направления (направле-
ния внешнего магнитного поля), то есть обусловлено ани-
зотропией среды. Волна, для которой в показателе пре-
ломления в формуле (7.18) используется знак «+», называ-
ется обыкновенной, а вторая волна – необыкновенной.
Пара таких волн в анизотропной среде называется парой
нормальных волн.
    Наибольший интерес представляет рассмотрение по-
ляризации обыкновенной и необыкновенной волны. Для
изучения поляризации следует перейти в иную систему
координат, а именно, в систему с осью Oz, параллельной
волновому вектору k . Вектор B0 разместим в плоскости
yOz так, чтобы он составлял угол θ с волновым вектором.
В этой системе вектор n имеет только z-составляющую.
Тогда из общего уравнения (7.5) можно получить:
           ( n 2 − ε xx ) E x − ε xy E y − ε xz E z = 0,
           − ε yx E x + (n 2 − ε yy ) E y − ε yz E z = 0,       (7.19)
           ε zx E x + ε zy E y + ε zz E z = 0.
    Величину n2 следует рассматривать как известную –
формула (7.18). Тогда в последней системе независимыми
будут только два уравнения. Исключив из нее Ez можно
получить связь между Ex и Ey:

            2          | ε |2              ε ε 
            n − ε xx + xz  E x =  ε xy − xz zy  E y .   (7.20)
                         ε xz               ε zz 
    Здесь тензор εij определен нами для другой системы ко-
ординат. Преобразование тензора в новую систему весьма
громоздко. Приведем сразу конечный результат, полученный
                                   154