Теория волн. Иванов В.Б. - 155 стр.

                               Теория волн

после этого преобразования из (7.20) для множителя поляри-
зации:
          Ex                     2W (1 − u ) cos θ
ℜ1, 2 =      = −i                                                    . (7.21)
          Ey      W 2 sin 2 θ m W 4 sin 4 θ + 4W 2 (1 − u ) 2 cos2 θ
     Поскольку множитель поляризации чисто мнимый,
сдвиг по фазе между компонентами составляет π/2 или –
π/2. Для обыкновенной и необыкновенной волны эти зна-
ки противоположны. При этом модуль множителя поляри-
зации в общем случае отличен от 1. Из всего этого следует,
что обыкновенная и необыкновенная волны поляризованы
по эллипсу с противоположными направлениями враще-
ния вектора электрического поля.
     При строго продольном распространении волн, когда
θ = 0, отношение компонентов в (7.21) равно +i или –i, сле-
довательно, и та и другая волна поляризованы по кругу. В
противоположном пределе строго поперечного распро-
странения множитель поляризации равен нулю – равна
нулю x – проекция поля. В этом случае волны линейно по-
ляризованы. В промежуточных направлениях распростра-
нения имеет место эллиптическая поляризация обыкно-
венной и необыкновенной волны.
     В силу различия показателей преломления нормаль-
ных волн, а следовательно, и различия их фазовых скоро-
стей, при прохождении волнами одинакового отрезка пу-
ти углы поворота вектора электрического поля в волнах не
только противоположны по знаку, но и различны по абсо-
лютной величине. В этих условиях суммарный вектор поля
двух волн также испытывает вращение. Это явление на-
звано эффектом Фарадея, или эффектом вращения плос-
кости поляризации в замагниченной плазме. Можно пока-
зать, что при распространении изначально линейно поля-
ризованной волны на расстояние l ее плоскость поляриза-
ции поворачивается на угол:


                                    155