Теория волн. Иванов В.Б. - 191 стр.

                           Теория волн

                                     ∞
                                 1               − iωt
                      A(ω ) =        ∫ F (t )e           dt ,   (9.15)
                                2π   −∞
для нашего случая определяется формулой:
                       1     sin[(ω − ω0 )τ / 2]
            A(ω ) =      A0τ                     .              (9.16)
                      2π       (ω − ω0 )τ / 2
    Сходное выражение мы получали для спектра прямо-
угольного импульса. Мы видели, что основной вклад в
спектр дают волны в диапазоне частот ∆ω = 2 π/τ вблизи
средней частоты ω0.
     Обобщая сказанное, можно высказать следующее за-
ключение. Для любого немонохроматичного волнового по-
ля время частотной когерентности составляет величину
порядка 2π/∆ω, где ∆ω – характерная ширина спектра
волнового поля.
     Пространственная когерентность определяет, на ка-
ких расстояниях между двумя точками поле может счи-
таться когерентным. Если временная когерентность опре-
деляется разбросом частот в поле – разбросом модулей
волновых чисел, то пространственная когерентность оп-
ределяется разбросом направлений волновых векторов в
поле, то есть, по сути дела, угловыми размерами источни-
ков волн.
     Будем считать, что источником волн является светя-
щаяся нить O’O’’ на рис. 9.4. Из точки наблюдения Р ви-
ден угловой размер нити φ так, что в Р имеется пучок волн
с волновыми векторами от k ' до k ' ' . Далее угловой размер
будем считать малым φ << 1.




                                 191