Теория волн. Иванов В.Б. - 81 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

Теория волн
81
Здесь
с
z
=
τ
. Обозначив через ∆ разность фаз φ
2
– φ
1
и исключив из системы (4.36) параметр τ можно прийти к
следующему соотношению, связывающему Е
x
и Е
y
:
.sincos2
2
21
2
2
2
1
∆=∆−
+
ee
EE
e
E
e
E
yxy
x
(4.37)
Если рассматривать величины E
x
и E
y
как координа-
ты конца вектора
E
, то конец вектора лежит на кривой,
описываемой формулой (4.37). Из аналитической геомет-
рии известно, что эта формула соответствует эллипсу с по-
луосями, равными амплитудам e
1
и e
2
, форма и ориента-
ция которого в плоскости xOy зависит от величины ∆. На
рис. 4.2 представлен эллипс поляризации для произволь-
ных значений амплитуд и разности фаз.
Рис. 4.2. Эллипс поляризации
В общем случае вектор электрического поля делает
один оборот за один период волны, а конец этого вектора
скользит по эллипсу. Таким образом, электромагнитную
волну называют эллиптически поляризованной. Если раз-
ность фаз между компонентами постоянна, ∆ = φ
1
– φ
2 =
const, то ориентация и форма эллипса поляризации неиз-
менна во времени. При этом имеется ряд интересных ча-
                           Теория волн

    Здесь   τ = z с . Обозначив через ∆ разность фаз φ2 – φ1
и исключив из системы (4.36) параметр τ можно прийти к
следующему соотношению, связывающему Еx и Еy:
                  2         2
              Ex   E y    EE
               +   − 2 x y cos ∆ = sin 2 ∆.   (4.37)
               e1   e2     e1e2
    Если рассматривать величины Ex и Ey как координа-
ты конца вектора E , то конец вектора лежит на кривой,
описываемой формулой (4.37). Из аналитической геомет-
рии известно, что эта формула соответствует эллипсу с по-
луосями, равными амплитудам e1 и e2, форма и ориента-
ция которого в плоскости xOy зависит от величины ∆. На
рис. 4.2 представлен эллипс поляризации для произволь-
ных значений амплитуд и разности фаз.




                      Рис. 4.2. Эллипс поляризации

    В общем случае вектор электрического поля делает
один оборот за один период волны, а конец этого вектора
скользит по эллипсу. Таким образом, электромагнитную
волну называют эллиптически поляризованной. Если раз-
ность фаз между компонентами постоянна, ∆ = φ1 – φ2 =
const, то ориентация и форма эллипса поляризации неиз-
менна во времени. При этом имеется ряд интересных ча-

                                81

Страницы