Теория волн. Иванов В.Б. - 82 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

В. Б. Иванов
82
стных случаев. Когда разность фаз составляет величину
π
π
n+±
2
(n – целое), эллипс ориентирован по осям коор-
динат:
.1
2
2
2
1
=
+
e
E
e
E
y
x
(4.38)
В случае равенства амплитуд эллипс превращается в
окружность, и говорят о волне с круговой поляризацией.
Если разность фаз кратна π, то из (4.37) следует:
.0
2
21
=
±
e
E
e
E
y
x
(4.39)
Очевидно, последняя формула описывает прямую,
наклоненную к оси Ox под углом arctg(e
2
/e
1
). В этом случае
волна называется линейно поляризованной или плоско по-
ляризованной. В такой волне плоскость поляризации фик-
сирована. В других же вариантах имеет место вращение
плоскости поляризации.
Состояние поляризации характеризуется комплекс-
ной величиной, называемой множителем поляризации:
).exp(
2
1
∆=ℜ i
e
e
(4.40)
Если и амплитуды компонентов и разность фаз стро-
го фиксированы во времени, то компоненты называются
когерентными, а волновое поле – полностью поляризован-
ным. Если же разность фаз является случайной функцией
времени или случайными функциями являются амплиту-
ды, то компоненты будут некогерентными, а волны – не-
поляризованными. 
                          В. Б. Иванов

стных случаев. Когда разность фаз составляет величину
±π       + nπ (n – целое), эллипс ориентирован по осям коор-
     2
динат:
                          2           2
                      Ex   E y 
                       +   = 1.               (4.38)
                       e1   e2 
    В случае равенства амплитуд эллипс превращается в
окружность, и говорят о волне с круговой поляризацией.
    Если разность фаз кратна π, то из (4.37) следует:
                                          2
                               Ex E y 
                                 ±    = 0.        (4.39)
                                e1 e2 
    Очевидно, последняя формула описывает прямую,
наклоненную к оси Ox под углом arctg(e2/e1). В этом случае
волна называется линейно поляризованной или плоско по-
ляризованной. В такой волне плоскость поляризации фик-
сирована. В других же вариантах имеет место вращение
плоскости поляризации.
    Состояние поляризации характеризуется комплекс-
ной величиной, называемой множителем поляризации:
                                   e1
                              ℜ=      exp(i∆ ).       (4.40)
                                   e2
     Если и амплитуды компонентов и разность фаз стро-
го фиксированы во времени, то компоненты называются
когерентными, а волновое поле – полностью поляризован-
ным. Если же разность фаз является случайной функцией
времени или случайными функциями являются амплиту-
ды, то компоненты будут некогерентными, а волны – не-
поляризованными.


                                 82

Страницы