ВУЗ:
Рубрика:
- 6 -
что вызывает уменьшение тока через гальванометр. Легко показать, что ток
через него следующим образом зависит от R
X
:
RR
RR
R
RR
R
RR
U
RI
x
+
=
′
′
+
⋅
+
=
A
A
X
X
A
,)( . (4)
Повторяя для зависимости (4) те же расчеты, что и для (1), получаем для от-
носительной ошибки измерений следующую формулу, которая полностью
идентична (3) если заменить сопротивление амперметра R
А
на R',
RR
RR
k
R
R
R
AXR
′
′
+
=
∆
=δ
X
X
X
X
)(
)(
2
Поскольку R', согласно (4), равно сопротивлению параллельно соединенных
сопротивлений R
А
и R, то всегда
.
R' < R
А
. Поэтому нижний предел измерений
данной схемы, равный в данном случае ≈ 0.1R', получается меньше, чем у по-
следовательной схемы, и обычно составляет единицы или даже десятые доли
Ома. Верхний предел измерения, который ограничен приблизительным усло-
вием R
x
≤10R', обычно составляет 100-300 Ом. Такая параллельная схема ис-
пользуется в некоторых омметрах (например, в мультиметре Ц4324 и др.)
только для одного диапазона малых сопротивлений (диапазон "Омы" или Ω).
Отметим, что рассмотренные погрешности измерений являются максимально
возможными. Если считать, что результат может с равной вероятностью ле-
жать внутри этого максимального интервала ошибки, то вероятную ошибку
можно оценить, как σ
R
= ∆R/ 3 .
Выводы: Обе рассмотренные схемы имеют сравнительно небольшую точ-
ность, что связано как с самим методом, так и с субъективными ошибками
считывания показаний на неравномерных шкалах. К их недостаткам относится
также рост силы тока через измеряемый элемент и рост потребляемой от ис-
точника ЭДС мощности при измерении малых сопротивлений. Относительная
точность измерений
максимальна в центре шкалы и уменьшается к ее краям.
При измерениях требуется частая калибровка прибора ввиду уменьшения с
течением времени величины ЭДС гальванического источника и возрастания
его внутреннего сопротивления.
Преимуществом метода является простота конструкции, низкая цена и просто-
та получения результата. Примером такого прибора может служить мульти-
-6 - что вызывает уменьшение тока через гальванометр. Легко показать, что ток через него следующим образом зависит от RX: U RX RAR I(R x ) = ⋅ , R′ = . (4) R + RA RX + R ′ RA + R Повторяя для зависимости (4) те же расчеты, что и для (1), получаем для от- носительной ошибки измерений следующую формулу, которая полностью идентична (3) если заменить сопротивление амперметра RА на R', ∆R X (R X +R ′)2 δR (R X ) = = kA RX RXR ′ Поскольку R', согласно (4), равно сопротивлению параллельно соединенных сопротивлений RА и R, то всегда. R' < RА. Поэтому нижний предел измерений данной схемы, равный в данном случае ≈ 0.1R', получается меньше, чем у по- следовательной схемы, и обычно составляет единицы или даже десятые доли Ома. Верхний предел измерения, который ограничен приблизительным усло- вием Rx ≤10R', обычно составляет 100-300 Ом. Такая параллельная схема ис- пользуется в некоторых омметрах (например, в мультиметре Ц4324 и др.) только для одного диапазона малых сопротивлений (диапазон "Омы" или Ω). Отметим, что рассмотренные погрешности измерений являются максимально возможными. Если считать, что результат может с равной вероятностью ле- жать внутри этого максимального интервала ошибки, то вероятную ошибку можно оценить, как σR = ∆R/ 3 . Выводы: Обе рассмотренные схемы имеют сравнительно небольшую точ- ность, что связано как с самим методом, так и с субъективными ошибками считывания показаний на неравномерных шкалах. К их недостаткам относится также рост силы тока через измеряемый элемент и рост потребляемой от ис- точника ЭДС мощности при измерении малых сопротивлений. Относительная точность измерений максимальна в центре шкалы и уменьшается к ее краям. При измерениях требуется частая калибровка прибора ввиду уменьшения с течением времени величины ЭДС гальванического источника и возрастания его внутреннего сопротивления. Преимуществом метода является простота конструкции, низкая цена и просто- та получения результата. Примером такого прибора может служить мульти-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- …
- следующая ›
- последняя »