ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
a'
a
δϕ
D
θ
2
P
1
P
δ
y
Плоскость
предмета
Плоскость
изображения
δ
y
'
2
P
′
1
P
′
Рис. 2.6
где
– расстояние от объектива до плоскости изображения. a
′
Как следует из закона преломления в параксиальном приближении
a
y
n
a
y
n
′
′
δ
⋅
′
=
δ
⋅ , (2.4)
где
n и n' – показатели преломления среды, в которой находится предмет и
его изображение соответственно, а
a – расстояние между предметом и лин-
зой (см. рис. 2.6), которое в нашем случае приблизительно равно фокусно-
му расстоянию объектива
f
a
≈
. Показатель преломления среды, в кото-
рой объектив формирует изображение, равен единице (
n' = 1), так как меж-
ду объективом и окуляром воздух. Тогда из (2.4)
′
δ
=⋅δ
′
⋅
f
yy
an
.
Откуда, используя (2.3), получим
λ
⋅
=δ
Dn
f
y
22,1 . (2.5)
Как видно из полученного выражения, для уменьшения δ
y необходимо
уменьшать длину волны используемого света и увеличивать отношение
D/f. Однако формула (2.5) получена нами в параксиальном приближении и
может быть использована для оценки разрешающей способности объекти-
ва микроскопа лишь при
f
D
<
. Как показывают более точные расчеты,
для непараксиальных пучков отношение
D/f в (2.5) должно быть заменено
на 2
⋅sin(θ), где θ – апертурный угол (см. рис. 2.6), т.е. угол, под которым из
центра плоскости предмета виден край объектива. С учетом сказанного
окончательно для минимального разрешаемого интервала получим
θ⋅
λ
=δ
sin
61,0
n
y
. (2.6)
24
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- …
- следующая ›
- последняя »
