Исследование поверхностных волн, распространяющихся вдоль плоских замедляющих систем. Калашников В.С. - 14 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПб ГУАП | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

12
()
2
22 2
20000
/.kkkkk
χ
=−
β
=ε−
β
=ε−
β
=ε−
ξ
(20)
Подставив значения α и χ из формул (19) и (20) в формулу (18),
получим
(
)
22 2
0
t
g
1/ .kh
ε−
ξ
=ε
ξ
−ε−
ξ
Раскрыв значение k
0
(7), получаем трансцендентное уравнение, с
помощью которого можно провести теоретическое определение коэф-
фициента замедления ξ:
()
(
)
22 2
0
t
g
2/ 1/ .h
πλε−
ξ
=ε
ξ
−ε−
ξ
(21)
График зависимос-
ти ξ от отношения h/
λ
0
(рис. 4) будет ис-
пользован при выпол-
нении настоящей ла-
бораторной работы.
Теоретическое оп-
ределение α может
быть выполнено с по-
мощью выражения
(19) после того, как
осуществлен расчет ξ.
В заключение вы-
числим поверхност-
ный импеданс на вер-
хней грани пластины
(плоскость х = h)
()
пов пов д д
пов
/
//
.
zy zy
j
ZEH EH
xh
xh
=α ωε
==
=
=
Как и следовало ожидать, он не равен нулю и имеет чисто реактив-
ный характер.
1,32
1,24
1,16
1,08
1,00
0
0,04 0,08 0,12 0,16 0,20 0,24
ξ
0
/
h
λ
Рис. 4. Графическое решение трансцендентного
уравнения (21) для диэлектрической парафиновой
пластины (ε = 2,3) на металлическом основании:
h – толщина пластины; λ
0
– рабочая длина волны;
ξ – коэффициент замедления поверхностной
волны, распространяющейся вдоль пластины

Страницы