Исследование поверхностных волн, распространяющихся вдоль плоских замедляющих систем. Калашников В.С. - 12 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПб ГУАП | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

10
Вывод расчетных формул бу-
дем производить на упрощен-
ной модели, когда ширина пла-
стины и ширина рупора явля-
ются бесконечно большими, а
поверхностная волна, распрос-
траняющаяся в воздухе вдоль
пластины, и быстрая неодно-
родная волна, распространяю-
щаяся в самой пластине, отно-
сятся к классу Е-волн.
Декартову систему координат XYZ разместим таким образом, чтобы тол-
щина пластины в направлении оси Х равнялась h, a плоскость YZ, парал-
лельная пластине, совпадала с верхней поверхностью металлического ос-
нования (рис. 3). Пластина имеет бесконечную протяженность вдоль оси Y
и бесконечную длину в положи-
тельном направлении оси Z. Па-
раметры материала пластины
ε
а
= ε⋅ε
0
, µ
а
= µ⋅µ
0
. Пластина рас-
положена в воздухе. При z < 0
пластина обрывается и входит в
рупор, также бесконечно протя-
женный вдоль оси Y, который
возбуждает электромагнитные
волны, распространяющиеся в положительном направлении оси Z.
В рассматриваемом случае составляющие E
x
, E
z
и Н
y
векторов E и H
поверхностной волны в воздухе и быстрой неоднородной волны внутри
пластины могут быть представлены в следующем виде [ 1 ]:
а) для поверхностной волны
пов
( / ) ex
p
(– ) ex
p
(– )
x
EjB x jz
=−
β
αα
β
; (12)
пов
ex
p
(– ) ex
p
(– )
z
EB x jz
=α
β
; (13)
()
пов
0
/ ex
p
(– ) ex
p
(– )
y
Hj B x jz
=− ωε α α
β
, (14)
где β – продольное волновое число; В – амплитудный множитель;
б) для быстрой неоднородной волны внутри пластины (в диэлектрике)
д
12
( / ) (– sin ( ) + cos ( )) ex
p
(– );
x
Ej A xA x jz
=
βχ χ χ β
; (15)
Рис. 2. Траектории движения плоских волн
в ЛП поверхностных волн, представляющей
собой диэлектрическую пластину на метал-
лическом основании
Воздух
Металл
Диэлектрик
Направление
переноса энергии
Рис. 3. ЛП поверхностных волн в виде диэлект-
рической пластины на металлическом основании
Диэлектрик Металл
X
Y
Z
h

Страницы