Составители:
Рис. 5.1
Окончательно учитывая, что объем элементарного диполя можно
представить в виде произведения его площади на длину, выражение для
векторного потенциала приобретает вид:
r
e
lIА
jkr
а
э
−
⋅=
&
&
π
µ
4
. (5.2)
Здесь I- амплитуда тока вдоль диполя;
l- длина диполя.
Т.о. в любой точке пространства векторный потенциал параллелен
диполю, причем поле векторного потенциала и по амплитуде и по фазе
является сферическим. В сферической системе координат векторный
потенциал имеет две составляющие:
Θ−=Θ=
Θ
sin;cos
ээr
АААА
&&&&
, не зависящие от угла ϕ; составляющая же А
ϕ
=0.
Следующий этап решения задачи состоит в отыскании векторов
НЕ , .
Используя (2.19-2.20), можно получить:
φ
НН =
&
ϕ
0
= Θ+
⋅
−
sin)
1
(
4
2
r
r
jk
e
lI
jkr
π
&
ϕ
0,
(5.3)
Е
&
Θ
+= ErЕ
r
&&
0
Θ
0
, где:
Θ+
⋅
−=
−
cos)
1
(
2
23
r
jk
r
e
lI
jЕ
jkr
а
r
πωε
&
&
, (5.4)
Θ−+
⋅
−=
−
Θ
sin)
1
(
4
2
23
r
k
r
jk
r
е
lI
jЕ
jkr
а
πωε
&
&
. (5.5)
В выражениях 5.3-5.5 : r
0
, Θ
0
,
φ
0
- единичные орты сферической системы
координат; ω – частота переменного тока, протекающего по диполю.
Свойства поля электрического диполя.
Из полученных выражений можно видеть, что для сферической волны,
так же как и для плоской –
1. характер изменения поля зависит от свойств среды (вещественно,
либо комплексно волновое число k);
44
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 42
- 43
- 44
- 45
- 46
- …
- следующая ›
- последняя »
