Электродинамика и распространение радиоволн (электродинамика). Калашников В.С - 45 стр.

UptoLike

ВУЗ:

СЗТУ | Санкт-Петербург

Составители:

Рубрика:

Электродинамика и распространение радиоволн

2. вектор магнитного поля Н имеет только одну составляющую,

поэтому его силовые линии являются окружностями, параллельными

экваториальной плоскости;

3. вектор напряженности электрического поля Е не имеет

составляющей Е

, поэтому его силовые линии лежат в меридиональных

плоскостях;

4. векторы напряженности электрического и магнитного полей в

любой точке пространства взаимно перпендикулярны;

5. фаза составляющих электромагнитного поля зависит только от

координаты r, поэтому поверхностями равных фаз поля излучения диполя

являются сферы;

6. амплитуды составляющих поля излучения зависят только от

координат Θ и r, поэтому относительно оси диполя электромагнитное поле

симметрично.

Зависимость поля излучения от угловых координат Θ, φ принято называть

функцией направленности диполя (в технике часто используется понятие

диаграмма направленности – графическое представление функции

направленности). Как следует из 5.3-5.5, амплитуды составляющих Е

и Нφ

пропорциональны sin Θ, а от угла φ не зависят. Т.о. пространственная

диаграмма направленности диполя представляет собой тороид.

Амплитуда составляющей Е

пропорциональна cosΘ и также не зависит

от угла φ, поэтому ее пространственная диаграмма направленности

представляет собой две соприкасающиеся сферы с максимумами излучения,

расположенными под углами Θ равными 0 и 180 градусам.

Поскольку амплитуда составляющих поля излучения диполя, кроме

зависимости от угловых координат, зависит еще от расстояния до точки

наблюдения, причем достаточно сложным образом, то все пространство вокруг

диполя в зависимости от расстояния принято делить на три характерные

области:

- ближнюю зону, где kr <<1 (2πr <<λ);

- промежуточную зону, где kr ≈ 1 (2πr ≈ λ);

- дальнюю зону, где kr >>1 (2πr >>λ).

В ближней зоне (зоне индукции, либо квазистационарной зоне) r столь

мало, что запаздыванием при распространении электромагнитной волны от

диполя до точки наблюдения можно пренебречь (можно пренебречь волновым

характером поля). Математически это означает, что в выражениях 5.3-5.5

фазовый множитель e

-jkr

≈1, в амплитудных множителях можно пренебречь

всеми слагаемыми, которые убывают быстрее, чем 1/r

для магнитного поля и

1/r

для электрического поля. Тогда выражения для составляющих поля

излучения диполя в ближней зоне будут иметь вид:

⋅

= sin

⋅

−= cos

jЕ

πωε

Заказать работу

Электродинамика и распространение радиоволн (электродинамика). Калашников В.С - 45 стр.

UptoLike

ВУЗ:

Калашников В.С.

Родос Л.Я.