Составители:
Рубрика:
12
ния конкретных типов линий передачи, отметим лишь, что функция
Ψ(ξ,η) определяет зависимость продольных составляющих векторов
E
и
H
от поперечных пространственных переменных. Соответственно
величину æ называют поперечным волновым числом.
Опираясь на решение (21), можно записать выражения для функций
.
z
Ε
(ξ,η,z) и
.
z
Η
(ξ,η,z), которые являются решениями уравнений (4) и (5):
.
z
Ε
(ξ,η,z) = Е(ξ,η) A
Е
exp(–jKz), (22)
.
z
Η
(ξ,η,z) = Н(ξ,η) A
Н
exp(–jKz), (23)
где Е(ξ,η), Н(ξ,η) – функции от поперечных пространственных пере-
менных, которые предстоит найти в результате решения уравнения (17).
Результаты исследований, проведенных в настоящем подразделе,
позволяют сделать следующие выводы:
зависимость составляющих векторов
E
и
H
направляемых волн от
продольной пространственной переменной z одинакова для линий пе-
редачи любых конструкций и определяется функцией Z(z) = Aexp(–jKz),
где A – амплитудный коэффициент, K – продольное волновое число;
зависимости составляющих векторов
E
и
H
направляемых волн от
поперечных пространственных переменных для линий передачи различ-
ных конструкций отличаются друг от друга; вид этих зависимостей мо-
жет быть найден путем интегрирования дифференциального уравнения
(17), раскрытого в такой системе координат (являющейся частным слу-
чаем обобщенно-цилиндрической системы), координатные поверхнос-
ти которой могут быть совмещены с проводящими поверхностями рас-
сматриваемой линии передачи;
постоянные коэффициенты, получаемые при интегрировании урав-
нения (17), должны быть найдены с использованием граничного усло-
вия (2), трансформированного для рассматриваемой линии передачи.
3.4. Особенности распространение направляемых
электромагнитных волн
Выше было установлено, что зависимость векторов
E
и
H
любых
направляемых волн от продольной пространственной координаты z оп-
ределяется множителем exp(–jKz), где в соответствии с формулой (18)
K = ± (k
2
– æ
2)
0.5
. (24)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- …
- следующая ›
- последняя »
