Составители:
Рубрика:
31
ся базовой при построении картин силовых линий векторов
E
и
H
соб-
ственных волн Е
mn
(см. правило, изложенное в предыдущем подразделе).
4.8. Физический смысл индексов m и n, входящих в обозначение
собственных волн прямоугольного волновода
Знакомство со структурой полей собственных волн высших типов
облегчает понимание физического смысла индексов m и n, входящих в
обозначения этих волн.
Во всех собственных волнах поле в поперечном сечении волновода
представляет собой стоячие волны, пространственные периоды кото-
рых вдоль осей 0x и 0y равны λ
x
и λ
y
соответственно. Индекс m показы-
вает сколько полуволн стоячей волны укладывается вдоль широкой стен-
ки волновода, а индекс n – сколько полуволн стоячей волны укладыва-
ется вдоль узкой стенки волновода.
Формально это заключение можно сделать на основании следующих
математических выкладок:
λ
x
= 2π/k
x
= 2 π / (mπ/a) = 2a / m, λ
y
= 2π/k
y
= 2 π / (mπ/b) = 2b / m.
Отсюда m = a / (λ
x
/2); n = b / (λ
y
/2).
5. СТРУКТУРА ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ Е- И Н-ВОЛН,
РАСПРОСТРАНЯЮЩИХСЯ В КРУГЛОМ ВОЛНОВОДЕ
Круглым волноводом называют односвязный металлический волно-
вод, поперечное сечение которого имеет форму круга. Стандартные круг-
лые волноводы представляют собой латунные или дюралевые трубы
круглого поперечного сечения, диаметры которых соответствуют гос-
тированным числовым рядам.
Решение системы уравнений Максвелла для круглого волновода во
многом аналогично уже знакомому нам решению этих уравнений для
волновода прямоугольного:
а)
E
11
b
a
б)
E
22
Рис. 10. Силовые линии векторов
E
и
H
в поперечном сечении прямоуголь-
ного волновода: а – для волны E
11
, b – для волны E
22
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 29
- 30
- 31
- 32
- 33
- …
- следующая ›
- последняя »
