Составители:
Рубрика:
32
уравнения Максвелла должны быть записаны в форме (1), а их реше-
ние должно удовлетворять граничному условию (2);
решение этих уравнений мы будем искать в виде суперпозиции плос-
ких неоднородных Е- и Н-волн, распространяющихся вдоль волновода:
волновые уравнения мы будем решать только для продольных со-
ставляющих векторов
E
и
H
, а поперечные составляющие этих векто-
ров находить с помощью уравнений связи;
зависимость продольных составляющих векторов
E
и
H
от простран-
ственной переменной z, направленной вдоль волновода, будет иметь
вид
.
Ζ
(z) = A
exp(–jKz)
Отличие состоит в том, что при определении зависимости продоль-
ных составляющих векторов
E
и
H
от поперечных пространственных
переменных, уравнение (17) должно быть раскрыто и проинтегрирова-
но в цилиндрической системе координат, так как именно в этой систе-
ме одна из координатных поверхностей может совпадать с внутренней
поверхностью стенки круглого волновода (см. выводы подразд. 3.3).
5.1. Системы уравнений для Е- и Н-волн в круглом волноводе
Ориентируем цилиндрическую систему координат (ρ,ϕ,z) так, чтобы
ось 0z этой системы совпала с продольной осью симметрии круглого
волновода (рис. 11). В этом случае функция Ψ(ξ,η) станет функцией
Ψ(ρ,ϕ), а уравнение координатной поверхности, совпадающей с внут-
ренней поверхностью стенки волновода, будет иметь вид ρ = a, где a –
радиус волновода.
Граничное условие (2) в рассматриваемом случае трансформируется
в следующие соотношения:
E
z
|
ρ= a
= 0, (66)
Рис. 11. Система координат круглого волновода
ρ
ϕ
a
0
z
0
ρ
0
ϕ
0
z
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 30
- 31
- 32
- 33
- 34
- …
- следующая ›
- последняя »
