Составители:
Рубрика:
40
Н
ρ
(ρ,ϕ) =.Н
0ρ
J′
1
(1,84ρ/a) cos ϕ,
Н
ϕ
(ρ,ϕ) = Н
0ϕ
(J
1
(1,84 ρ/a)/(1,84ρ/a)) sin ϕ,
Н
z
(ρ,ϕ) = Н
0z
J
1
(1,84ρ/a) cos (ϕ). (94)
Формулы для гармонических векторов
E
и
H
волны Н
11
имеют сле-
дующий вид:
E
=
0
ρ
Е
ρ
(ρ,ϕ) cos(ωt – K
Н
z) +
0
ϕ
Е
ϕ
(ρ,ϕ) cos(ωt – K
Н
z), (95)
H
= –
0
ρ
Н
ρ
(ρ,ϕ) cos(ωt – K
Н
z) +
0
ϕ
Н
ϕ
(ρ,ϕ) cos(ωt – K
Н
z) +
+
0
z
Н
z
(ρ,ϕ)sin (ωt – K
Н
z), (96)
где
0
ρ
,
0
ϕ
,
0
z
– орты (единичные векторы) цилиндрической системы ко-
ординат, направленные по касательным к ее координатным линиям.
Учитывая, что пространственная переменная ρ изменяется внутри
волновода от 0 до a, получаем, что аргументы функций J
1
(1,84ρ/a) и
J′
1
(1,84ρ/a), определяющих зависимость амплитуд составляющих век-
торов
E
и
H
собственной волны Н
11
от переменной ρ, изменяются от 0
(в центре волновода) до 1,84 (в непосредственной близости к стенке
волновода). Оценив, как ведут себя эти функции при данных измене-
ниях их аргументов, и помня, что аргумент функций cos(1ϕ) и sin(1ϕ),
описывающих зависимость составляющих векторов
E
и
H
от простран-
ственной переменной ϕ, в рассматриваемом случае при изменении ϕ от
0 до 2 также изменяется от 0 до 2π, можно построить графические изоб-
ражения силовых линий векторов
E
и
H
собственной волны Н
11
.
На рис. 14, a изображена картина силовых линий векторов
E
и
H
волны Н
11
в поперечном сечении круглого волновода. Сплошными изоб-
ражены силовые линии вектора
E
, а пунктирными – силовые линии
Рис. 14. Силовые линии векторов
E
и
H
в поперечном сечении круглого
волновода: а – для волны Н
11
, б – для волны Н
21
а)
б)
H
11
H
21
ϕ=0
ϕ
ϕ=0
ϕ
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 38
- 39
- 40
- 41
- 42
- …
- следующая ›
- последняя »
