Составители:
Рубрика:
39
Уравнения (90) могут быть записаны в более компактном виде:
E
ρ
= j Е
0ρ
(J
m
(æ
Н
ρ)/(æ
Н
ρ)) sin (mϕ) exp(–j K
Н
z) = j Е
ρ
(ρ,ϕ) exp(–j K
Н
z),
E
ϕ
= j Е
0ϕ
J′
m
(æ
Н
ρ) cos (mϕ) exp(–j K
Н
z) = j Е
ϕ
(ρ,ϕ) exp(–j K
Н
z),
E
z
= 0,
H
ρ
= –j Н
0ρ
J′
m
(æ
Н
ρ) cos (mϕ) exp(–j K
Н
z) = – j Н
ρ
(ρ,ϕ) exp(–j K
Н
z),
H
ϕ
= jН
0ϕ
(J
m
(æ
Н
ρ)/(æ
Н
ρ)) sin (mϕ) exp(–j K
Н
z) = jН
ϕ
(ρ,ϕ) exp(–j K
Н
z),
H
z
= Н
0z
J
m
(æ
Н
ρ) cos (mϕ) exp(–j K
Н
z) = Н
z
(ρ,ϕ) exp(–j K
Н
z). (91)
Формулы для амплитуд составляющих векторов
E
и
H
поперечно-
электрических волн (Н-волн) круглого волновода выглядят следующим
образом:
Е
ρ
(ρ,ϕ) = Е
0ρ
(J
m
(æ
Н
ρ)/(æ
Н
ρ)) sin (mϕ),
Е
ϕ
(ρ,ϕ) = Е
0ϕ
J′
m
(æ
Н
ρ) cos (mϕ),
Н
ρ
(ρ,ϕ) =.Н
0ρ
J′
m
(æ
Н
ρ) cos (mϕ),
Н
ϕ
(ρ,ϕ) = Н
0ϕ
(J
m
(æ
Н
ρ)/(æ
Н
ρ)) sin (mϕ),
Н
z
(ρ,ϕ) = Н
0z
J
m
(æ
Н
ρ) cos (mϕ). (92)
Критические длины волн для собственых волн круглого волновода
могут быть рассчитаны по следующим формулам (см. (32):
λ
Е
кр
= 2π / æ
Е
, λ
Н
кр
= 2π / æ
Н
. (93)
Анализ выражений (32), (81), (83), (93) и данных, приведенных в
таблицах 1 и 2, показывает, что волной низшего типа в круглом волно-
воде является волна Н
11.
Исследуем структуру электромагнитного поля
этой волны.
5.2. Структура поля волны Н
11
в круглом волноводе
Для волны Н
11
коэффициенты m и n равны единице, поперечное
волновое число æ
Н
= 1,84/a, а критическая длина волны λ
Н
кр
= 3,41a.
Следовательно, формулы для амплитуд составляющих векторов
E
и
H
этой волны будут выглядеть следующим образом (см. выражения (92)):
Е
ρ
(ρ,ϕ) = Е
0ρ
(J
1
(1,84ρ/a)/(1,84ρ/a)) sin ϕ,
Е
ϕ
(ρ,ϕ) = Е
0ϕ
J′
1
(1,84ρ/a) cos ϕ,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 37
- 38
- 39
- 40
- 41
- …
- следующая ›
- последняя »
