Теоретическая электротехника в электрооборудовании. Калинин В.Ф - 163 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Для второй схемы :
С
1
= 383 пФ;
L
2
= 3,696 мГн;
C
3
= 924 пФ;
L
4
= 1,528 мГн.
11.18. Для первой схемы (табл. 11.3):
С
1
= 653 пФ;
L
2
= 1,08 мГн;
C
3
= 271 пФ;
L
4
= 2,61 мГн.
Для второй схемы:
L
1
= 2,61 мГн;
С
2
= 271 пФ;
L
3
= 1,08 мГн;
C
4
= 655 пФ.
11.19. Для первой схемы (табл. 11.4):
С
1
= 383 пФ;
L
1
= 87 мкГн;
L
2
= 3,7 мГн;
C
2
= 9 пФ;
С
3
= 924 пФ;
L
3
= 36 мкГн;
L
4
= 1,53 мГ;
C
4
= 22 пФ.
Для второй схемы:
C
1
= 22 пФ;
L
1
= 1,53 мГн;
L
2
= 36 мкГн;
C
2
= 924 пФ;
С
3
= 9 пФ;
L
3
= 3,7 мГн;
L
4
= 87мкГ;
C
4
= 383 пФ.
11.20. Для первой схемы (табл. 11.5):
L
1
= 2,61 мГн;
C
1
= 12,8 пФ;
C
2
= 271 пФ;
L
2
= 123 мкГн;
L
3
= 108 мГн;
C
3
= 31 пФ;
C
4
= 653 пф;
L
4
= 51 мкГн.
Для второй схемы:
С
1
= 653 пФ;
L
1
= 51 мкГн;
C
2
= 31 пФ;
L
2
= 1,08 мГн;
L
3
= 123 мкГн;
C
3
= 271 пф;
С
4
= 12.8 пФ;
L
4
= 2,61 мГн.
12. ТЕОРИЯ ПОЛЯ
12.1. ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ
Изучение свойств и расчёт электростатического поля производится, исходя из его основных законов, которые
математически могут быть выражены либо в интегральной, либо в дифференциальной форме. Электростатическое поле
возникает вокруг неподвижных зарядов.
Исходным соотношением для расчёта является теорема Остроградского-Гаусса. Математически теорема выражена
зависимостью
∫
∑
εε
=
S
Q
Eds
0
,
где
∑
Q
– сумма зарядов, Кл;
E
– напряжённость электрического поля, В/м; εε
0
– диэлектрическая проницаемость среды,
Ф/м.
Те ор ема Га усс а: Поток вектора электрического поля сквозь произвольно заданную поверхность
S
равен алгебраической
сумме свободных зарядов, расположенных в объёме, ограниченном этой поверхностью.
Напряжённость электрического поля есть векторная величина, определяемая отношением силы, действующей в поле, к
величине заряда:
q
F
Е
=
.
Потенциал электрического поля ϕ – работа по перемещению заряда в электрическом поле из одной точки пространства в
другую, где он равен нулю
∫
∞
=ϕ
x
x
dlE
.

Страницы