Теоретическая электротехника в электрооборудовании. Калинин В.Ф - 62 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

При выводе формулы (5.6) не делалось никаких предположений о симметрии цепи, следовательно, данный метод
измерения двумя ваттметрами применим как в случае симметричной, так и в случае несимметричной трёхфазной системы.
Показания ваттметров следующие:
( )
AABAABAABW
IUIUIUP
)
cosRe
*
1
=
=
;
( )
CCBCCBCCBW
IUIUIUP
)
cosRe
*
2
=
=
.
Мощность всей трёхфазной цепи
21
WW
PPP
+=
,
т.е. сумме показаний отдельных ваттметров.
Измерение реактивной мощности в трёхфазных цепях производится с помощью специальных измерителей реактивной
мощности, подобных по устройству ваттметрам. В симметричной трёхфазной цепи измерение реактивной мощности может
быть произведено, кроме того, с помощью ваттметров активной мощности. В этом случае ваттметр может быть включён в
схему, как показано на рис. 5.12.
Поскольку при симметричной нагрузке как при соединении треугольником, так и при соединении звездой угол между
линейным напряжением
U
BC
и линейным током
I
А
равен 90° – ϕ, то показание ваттметра будет
(
)
ϕ=−ϕ= sin90cos
ABCABCW
IUIUP
o
.
Для получения суммарной реактивной мощности показание ваттметра нужно умножить на
3
:
ϕ== sin33
лл
IUPQ
W
,
Рис. 5.12
где
R
X
arctg=ϕ
.
В данном случае
X
> 0, т.е. нагрузка носит индуктивный характер.
5.5. ТРЁХФАЗНОЕ ВРАЩАЮЩЕЕСЯ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ
Большим достоинством трёхфазных систем является легкость получения вращающегося магнитного поля. Это даёт
возможность создания большого класса трёхфазных электрических машин переменного тока – генераторов и двигателей.
Пусть через катушку, показанную на рис. 5.13, проходит синусоидальный ток
i
. Катушка условно изображена в виде
витка, причём точка и крестик указывают направление тока: точкой обозначено острие, а крестиком – конец стрелки. По
правилу буравчика определено направление вектора магнитной индукции
В
. В среде с постоянной магнитной
проницаемостью магнитная индукция в любой точке поля пропорциональна по величине току, создающему магнитное поле.
Поэтому, если
,cos
tIi
m
ω=
то и
В
также изменяется по закону
tBВ
m
ω= cos
(
В
m
– максимальное значение магнитной
индукции в центре катушки), когда ток отрицателен, вектор магнитной индукции имеет противоположное напряжение.
Таким образом, магнитное поле изменяется (пульсирует) вдоль оси катушки, такое магнитное поле катушки называется
пульсирующим.
Условимся круговым вращающимся магнитным полем называть магнитное поле, ось которого равномерно вращается,
причём значение магнитной индукции на этой оси неизменно. Легко убедиться в том, что магнитное поле, пульсирующее по
закону синуса или косинуса, может рассматриваться как результат наложения двух полей, вращающихся в противоположные
стороны со скоростью, равной угловой частоте переменного тока, и имеющих амплитуду вдвое меньшую амплитуды
пульсирующего поля (рис. 5.13). Действительно, если косинусоидальную функцию выразить через экспоненциальную в виде
,
2
cos
tjtj
ee
t
ω−ω
+
=ω
то магнитная индукция запишется как
,
2
2
tj
m
tj
m
e
B
e
B
B
ω−ω
+=
A
B
BC
U
&
АВ
U
&
Đ
А
Đ
B
Đ
C
W
1
С
Нагрузка

Страницы