Cпектроскопия ЯМР в органической химии. Часть I. Общая теория ЯМР. Химические сдвиги. Каратаева Ф.Х - 11 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

11
0
BmE
(1-8)
Для ядер со спином I = 1/2 (
1
Н и
13
С) имеется два энергетических
уровня в соответствии с двумя значениями магнитного квантового
числа m.
Если m = +1/2, то компонента магнитного момента
ориентирована вдоль поля B
0
и является энергетически более
предпочтительной, т.е. характеризуется меньшей энергией (рис. 1-4).
Рис. 1-4. Ориентации спина протона в магнитном поле В
0
.
В квантовой механике состояние с m = +1/2 описывается
спиновой функцией
(
-состояние). Наоборот, для m = –1/2 Z -
компонента ориентирована антипараллельно полю B
0
. Это состояние
описывается функцией
(
-состояние) (рис. 1-3, 1-5).
Рис. 1-5. Схема энергетических уровней для ядер со спинами I = 1/2 (слева)
и 1 (справа). Для ядер со спином I =1 (
2
Н и
14
N) m принимает значения +1, 0
–1, поэтому наблюдаются три энергетических уровня. 
                         E  m  B0                                (1-8)

     Для ядер со спином I = 1/2 (1Н и 13С) имеется два энергетических
уровня в соответствии с двумя значениями магнитного квантового
числа m.
     Если m = +1/2, то компонента магнитного момента
ориентирована вдоль поля B0 и является энергетически более
предпочтительной, т.е. характеризуется меньшей энергией (рис. 1-4).




     Рис. 1-4. Ориентации спина протона в магнитном поле В0.


     В квантовой механике состояние с m = +1/2 описывается
спиновой функцией  ( -состояние). Наоборот, для m = –1/2 Z -
компонента ориентирована антипараллельно полю B0. Это состояние
описывается функцией  (-состояние) (рис. 1-3, 1-5).




Рис. 1-5. Схема энергетических уровней для ядер со спинами I = 1/2 (слева)
и 1 (справа). Для ядер со спином I =1 (2Н и 14N) m принимает значения +1, 0
           –1, поэтому наблюдаются три энергетических уровня.
                                    11

Страницы