Рыбопромысловая гидроакустика. Карлик Я.С - 111 стр.

             6.3. Характеристики основных типов антенн,
                         используемых в РПА

             6.3.1. Дискретные эквидистантные решетки,
        состоящие из ненаправленных элементов, расположенных
                         вдоль отрезка прямой

     Характеристика направленности эквидистантной решетки, имеющей
период d и состоящей из п ненаправленных элементов, при равномерном
амплитудном распределении и компенсации в направлении α0 (угол а от-
считывается от плоскости, перпендикулярной линии расположения элемен-
тов и проходящей через центр решетки) описывается выражением [8]:

                            D( z ) = sin nz / (nsin z ) ,               (6.29)

где z = (πd/λ) (sin α − sin α0).
    В частном случае п = 2, из формулы (6.29) следует:

                       D (α ) = cos[(πd / λ )(sinα − sinα 0 )] .        (6.30)

     Ширина ХН линейной эквидистантной решетки в основном зависит
от волнового размера решетки l/λ=[d(n − 1)]/λ и угла компенсации прак-
тически не зависит при большом п от d/λ. Положение же в пространстве
дополнительных максимумов ХН, равных основному, не зависит от числа
элементов п и l/λ, но определяется отношением d/λ и углом компенсации
α0 (mπ = z = πd(sinαm − sinα0)/λ, где m – номер максимума, равного единице).
     Первый боковой максимум ХН σ1 падает с ростом числа элементов п:
так, σ1 = 0,33 при п = 3; σ1 = 0,27 при n = 4; σ1 = 0,22 при п = 6, при даль-
нейшем увеличении п σ1 остается практически постоянным.
     Ширина ХН линейной эквидистантной решетки, состоящей из
п элементов, на уровне 0,707 меньше ширины характеристики непрерыв-
ной линии длиной l = (n − 1)d, но больше ширины ХН отрезка длиной nd.
Величина α0,7 равна 2arcsin(0,25λ/d) при п = 2; 2arcsin(0,155λ/d) при п = 3
и 2arcsin(0,114λ/d) при n = 4.
     На рис. 6.4а показано изменение ХН линейной решетки, состоящей
из четырех монополей, от d/λ (от 0,4 до 1,0) при α0 = 0, а на рис. 6.4б – при
постоянном d/λ = 0,4 и разных углах α0.
     С ростом d/λ при постоянном п и α0 < π/2 сужение главного максиму-
ма ХН сопровождается появлением новых участков функции (пsinz)−1sinnz
из     "разрезов"     плоскости       вдоль     направлений    α     =     π/2
и α = − π/2. Если α0 = π/2, то при увеличении d/λ новые участки этой функ-
ции появляются только из "разреза" вдоль оси α = −π/2. В случае α0 = 0 но-
вые единичные максимумы возникают при переходе d/λ через целое число
                                       111