Рыбопромысловая гидроакустика. Карлик Я.С - 115 стр.

     ψq – координата элемента с номером q, отсчитываемая от оси х, ле-
жащей в плоскости окружности;
     Rq(θ,φ) – значение ХН элемента с номером q в направлении θ, φ;
     R – радиус антенны.
     При расстоянии между соседними элементами вдоль окружности l,
меньшем λ/2, ХН в плоскости θ = π/2 (т. е. в плоскости х0у) обычно не за-
висит от Rq(θ,φ) и имеет вид, практически совпадающий с окружностью.
При l > λ/2 может появиться заметная неравномерность ХН в плоскости
х0у, существенно зависящая от l/λ.
     2. Фазовое распределение отсутствует, антенна работает ограничен-
ным сектором высоты H с центральным углом 2ψ0. Давление, развиваемое
в данном случае в дальнем поле дискретной антенной, элементы которой
расположены в m дугах по 2s + 1 в каждой дуге при расстоянии между
центрами дуг dz и угловом расстоянии между соседними элементами
внутри одной дуги δ, определяется формулой ]8]:
                      m       S
p (θ ,ϕ ) = p0 ∑             ∑ Rqg (θ ,ϕ − gδ ) Aqg exp[−ik ( Rsinθ cos(ϕ − gδ ) + qd z cosθ )] (6.42
                     q =1 g = − S
)
где R – радиус антенны;
    p0Rqg(θ,φ−gδ) – давление, развиваемое элементом антенны в дальнем
поле на расстоянии r, когда ХН элемента с площадью S имеет вид полу-
сферы:
                                         ikρcv0 S ikr
                                      p0 Rqg (θ ,ϕ − gδ ) = −
                                                 e .
                                           2πr
     3. Фазовое распределение обеспечивает компенсацию антенны в на-
правлении φ0, θ0. В. этом случае давление, создаваемое антенной в даль-
нем поле, может быть определено по формуле (6.42), если положить аргу-
мент коэффициента Aqg, т. е. aqg равным k[Rsinθ0cos(φ0 − gδ) + qdzcosθ0].
     Если элемент цилиндрической антенны может аппроксимироваться
прямоугольным участком цилиндрической поверхности, имеющим высо-
ту h, угловую ширину 2ψ', заключенным в бесконечный жесткий цилинд-
рический экран, то при компенсации в направлении θ0, φ0 = 0 [8]:
               m     S
              ∑ ∑ aqg p''qg (θ ,ϕ − gδ )exp[ik ( Rsinθ0 cosgδ + qd z cosθ 0 )]exp(−ikdd z cosθ )
              q =1 g = − S
R (θ ,ϕ ) =                         m      S
                                                                                                   . (6.43)
                                    ∑∑          aqg p''qg (θ 0   − gδ )exp(ikRsinθ 0 cosgδ )
                                    q =1 g = − S


    Когда амплитудное распределение aqg представим в виде aqag, фор-
мулы, определяющие ХН компенсированного сектора, можно записать в
соответствии с теоремой умножения. Это будет произведение ХН ком-

                                                                  115