Лабораторный практикум по общей физике. Оптика. Карпов А.В - 46 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МУПОЧ «Дубна» | Дубна

Составители: 

Рубрика: 

Если зафиксировать размер щели и передвигать плоскость наблюдения П, т. е. менять расстояние
l при d = const, то будет последовательно изменяться параметр P. В плоскости наблюдения П будут
последовательно наблюдаться различные картины распределения света после прохождения
препятствия. Если плоскость П находится вблизи щели на столь малом расстоянии l, так что
выполняется условие , т. е. распределение интенсивности света за щелью в плоскости П можно
получить с помощью геометрической оптики.
1P
Если плоскость П находится на таком расстоянии l, что выполняется условие
1P
≅
, то в поле
зрения на плоскости Р видна темная полоса.
1m −
Если продолжать изменять положение плоскости наблюдения П, т. е увеличивать l при d = const
мы будем последовательно изменим параметр Р, доводя его до значений 1, столь больших, что
P
дифр геом
α
α
. На экране в области больших Р в центре дифракционной картины будет находится
максимум интенсивности и притом тем более расплывчатый (широкий), чем уже щель.
d
d
095 2. zλ√ 095 2. zλ√
d
d
d
√zλ
√zλ
√zλ
√2λz
√zλ
√zλ
√zλ
а)
б)
в)
Рис. 6. Распределение интенсивности
а) геометрическое изображение; б) дифракция Френеля; в) дифракция Фраунгофера
Приведем несколько иллюстраций [2].
а) пусть соблюдается условие 1 (рис. 6а). В картине распределения интенсивности
существует две практически независимых группы дифракционных полос D
P
1
и D
2
. Первая зависит от
положения правого края щели, вторая – от положения левого края. Каждую из этих групп
46
         Если зафиксировать размер щели и передвигать плоскость наблюдения П, т. е. менять расстояние
l при d = const, то будет последовательно изменяться параметр P. В плоскости наблюдения П будут
последовательно     наблюдаться               различные    картины   распределения   света    после   прохождения
препятствия. Если плоскость П находится вблизи щели на столь малом расстоянии l, так что
выполняется условие P               1 , т. е. распределение интенсивности света за щелью в плоскости П можно
получить с помощью геометрической оптики.
         Если плоскость П находится на таком расстоянии l, что выполняется условие P ≅ 1 , то в поле
зрения на плоскости Р видна m − 1 темная полоса.
         Если продолжать изменять положение плоскости наблюдения П, т. е увеличивать l при d = const
мы будем последовательно изменим параметр Р, доводя его до значений P                        1, столь больших, что
α дифр   α геом . На экране в области больших Р в центре дифракционной картины будет находится
максимум интенсивности и притом тем более расплывчатый (широкий), чем уже щель.
                                                               а)


                                                                                        d

                               d

                                   √2 zλ
                      √zλ    √zλ
                                                               б)


                                                                                        d

                         √zλ       √zλ
                    0 .95 √2 zλ 0 .95 √2 zλ


                     √zλ              √zλ
                                                               в)



                                                                                        d

                               d
                                              Рис. 6. Распределение интенсивности
            а) геометрическое изображение; б) дифракция Френеля; в) дифракция Фраунгофера


         Приведем несколько иллюстраций [2].
         а) пусть соблюдается условие P                   1 (рис. 6а). В картине распределения интенсивности
существует две практически независимых группы дифракционных полос D1 и D2. Первая зависит от
положения правого края щели, вторая – от положения левого края. Каждую из этих групп


                                                              46

Страницы