Составители:
Рубрика:
020
639
о
’ 19
2
о
9’ 30 4
3
о
’ 38 4
7
о
’ 41 49
о
’
4
0
60 80
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
25 22
о
’ 35 16
о
’ 41 02
о
’13 11
о
’
ϕ
ρ
||
ψ
ρ
ρ =
_
(ρ + ρ )
1
2
||
Стекло
= 1.5
= 56 19
n
ϕ
ψ
Б
о
’
’
Б
= 33 41
о
02
0
16
о
’
311
о
’
45
о
3’ 60
о
’ 623
о
’
40 6
0
80
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
46
о
’ 51
о
3 ’ 617
о
’2
о
11’
ϕ
ρ
||
ψ
ρ
ρ =
_
(ρ + ρ )
1
2
||
Вода
= 9
= 83 40
n
ϕ
ψ
Б
о
’
’
Б
= 6 20
о
Рис.3. Теоретические кривые коэффициентов
отражения видимого света от стекла.
Рис.4. Теоретические кривые коэффициентов
отражения радиоволн от поверхности воды.
На рисунке 3 приведены теоретические кривые для коэффициентов отражения видимого света от
стекла ( ). На рис. 4 – для радиоволн при их отражении от поверхности воды (
1.5n = 9n
ε
==).
Отражение под углом Брюстера дает крайне простой способ получения поляризованного света. В
эксперименте (см. рис.1) при отражении лазерного луча света от пластины под углом Брюстера
составляющей в отраженном свете не будет. Отраженный свет будет линейно поляризованным
перпендикулярно плоскости падения.
y
E
Рассмотрим еще одну особенность поляризованного света, которая проявляется в опыте (схема
ясна из рис.5).
Рис. 5. Схема эксперимента при проверке выполнения закона Малюса. 1 – Лазер.
2 – Поляризатор. 3 – Анализатор. 4 – Фотоприемник.
Два поляроида поставлены друг за другом так, что их разрешенные направления (оси) образуют
некоторый угол
α
между собой [1]. Первый поляроид пропустит свет, электрический вектор
0
E
которого параллелен его оси. Обозначим через
0
I
интенсивность этого света. Разложим
0
E
на вектор
параллельный оси второго поляроида, и вектор
E
E
⊥
перпендикулярный к ней (
0
EEE
⊥
=
+
).
Составляющая
будет задержана вторым поляроидом. Через оба поляроида (см.рис.5) пройдет свет с
E
⊥
57
о о о о о о о о о о
6 39 ’ 19 2 9’ 30 43’ 38 47’ 41 49’ 1 6’ 3 11’ 4 5 3’ 6 0’ 6 23 ’
1.0
о
13 11 ’
о
25 22’
о
35 16’
о
41 02’
ψ 1.0
о
2 11’
о
4 6’
о
5 31’
о
6 17 ’
ψ
0.8 0.8
ρ
Стекло
0.6
n = 1.5 0.6
ϕ Б = 56 о19’
ψБ = 33 41’
о ρ = _21 (ρ + ρ||)
0.4 0.4
ρ Вода
n=9 ρ||
0.2 ρ = _21 (ρ + ρ||) 0.2 ϕ Б = 83 о40’
ρ||
ψБ = 6 о20’
ϕ ϕ
0 20 40 60 80 0 20 40 60 80
Рис.3. Теоретические кривые коэффициентов Рис.4. Теоретические кривые коэффициентов
отражения видимого света от стекла. отражения радиоволн от поверхности воды.
На рисунке 3 приведены теоретические кривые для коэффициентов отражения видимого света от
стекла ( n = 1.5 ). На рис. 4 – для радиоволн при их отражении от поверхности воды ( n = ε = 9 ).
Отражение под углом Брюстера дает крайне простой способ получения поляризованного света. В
эксперименте (см. рис.1) при отражении лазерного луча света от пластины под углом Брюстера
составляющей E y в отраженном свете не будет. Отраженный свет будет линейно поляризованным
перпендикулярно плоскости падения.
Рассмотрим еще одну особенность поляризованного света, которая проявляется в опыте (схема
ясна из рис.5).
Рис. 5. Схема эксперимента при проверке выполнения закона Малюса. 1 – Лазер.
2 – Поляризатор. 3 – Анализатор. 4 – Фотоприемник.
Два поляроида поставлены друг за другом так, что их разрешенные направления (оси) образуют
некоторый угол α между собой [1]. Первый поляроид пропустит свет, электрический вектор E0
которого параллелен его оси. Обозначим через I 0 интенсивность этого света. Разложим E0 на вектор
E параллельный оси второго поляроида, и вектор E⊥ перпендикулярный к ней ( E0 = E + E⊥ ).
Составляющая E⊥ будет задержана вторым поляроидом. Через оба поляроида (см.рис.5) пройдет свет с
57
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 55
- 56
- 57
- 58
- 59
- …
- следующая ›
- последняя »
