Составители:
Рубрика:
16
g2
cc
g2
ww
g2
uu
H
2
1
2
2
2
2
2
1
2
1
2
2
T
-
+
-
+
-
=
¥
. (2.10)
Первый член этого уравнения - напор, обусловленный работой центробежной силы
жидкости (газа).
Члены уравнения (2.10) g2/)ww(
2
2
2
1
- и g2/)cc(
2
1
2
2
- выражают, очевидно,
прирост напора вследствие преобразования кинетических энергий относительного и
абсолютного движений в межлопастных каналах.
Скоростной напор, создаваемый лопастями рабочего колеса, при принятых ранее
допущениях равен
)g2/()cc()H(
2
1
2
2Tск
-=
¥
, (2.11)
потому что абсолютная скорость потока повышается колесом от с
1
до с
2
. Поэтому
теоретический статический напор составит
g2
ww
g2
uu
)H(H)H(
2
2
2
1
2
1
2
2
TскTTст
-
+
-
=-=
¥¥¥
. (2.12)
Из последнего равенства следует, что повышение статического напора и давления
лопастным колесом центробежной машины происходит за счет работы центробежных сил
и понижения кинетической энергии относительного движения.
Если выполнить межлопастные каналы так, что их сечение по всей длине будет
постоянно, то
21
ww = и теоретическое статическое давление, развиваемое таким колесом,
2/)uu()p(
2
1
2
2Tст
-=
¥
r
. (2.13)
Тангенциальная составляющая абсолютной скорости c
1u
характеризует
закрученность потока перед входом в межлопастные каналы. Удельная работа,
затрачиваемая на закручивание, численно равна u
1
c
1u
, Дж/кг; она передается жидкости и
суммируется с работой, передаваемой потоку рабочими лопастями. Поэтому в
соответствии с (2.7) удельная теоретическая энергия потока на выходе из рабочего колеса
u22u11u11u22T
cucucucuL =+-=
¥
. (2.14)
Следовательно, при определении теоретических параметров машин, не имеющих на
входе специальных устройств, закручивающих поток, основные уравнения
представляются в следующем виде:
þ
ý
ü
==
==
¥¥
¥¥
.g/cuH;cQuN
;cuL;cQRM
u22Tu22T
u22Tu22T
r
r
(2.15)…
……..Равенства (2.15) обычно называют основными уравнениями центробежной машины с
радиальным входом (при c
1u
= 0 абсолютная скорость радиальна).
Из треугольника скоростей на входе при c
1u
= 0 следует
2
1
2
1
2
1
uwc -= ; поэтому
уравнения (2.10) - (2.12) дают следующие, характерные для машин с радиальным входом
значения теоретических напоров:
(
)
(
)
( )
( )
()
( )
( )
()
ï
þ
ï
ý
ü
+-=
-=
+-=
¥
¥
¥
.g2/cwuH
;g2/ccH
;g2/cwuH
2
1
2
2
2
2
T
CT
2
1
2
2
T
CK
2
2
2
2
2
2T
(2.16)
Действительный напор, развиваемый колесом, меньше теоретического при
бесконечном количестве лопастей,
¥
<
T
HH . Это объясняется тем, что, во-первых, часть
энергии, получаемой потоком в межлопастных каналах, затрачивается на преодоление
гидравлического сопротивления проточной полости машины (это обстоятельство
учитывают введением в расчет гидравлического КПД
Г
h
; оценивающего совершенство
проточной полости машины), и, во-вторых, уравнение Эйлера (2.8) получено в
предположении осевой симметрии потока, т. е. при постоянном осредненном значении w
2
Click here to buy
A
B
B
Y
Y
P
D
F
T
r
a
n
s
f
o
r
m
e
r
2
.
0
w
w
w
.
A
B
B
Y
Y
.
c
o
m
Click here to buy
A
B
B
Y
Y
P
D
F
T
r
a
n
s
f
o
r
m
e
r
2
.
0
w
w
w
.
A
B
B
Y
Y
.
c
o
m
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »
