Составители:
Рубрика:
18
gh
2
ccpp
)cucu(
2
1
2
212
u11u22
+
-
+
-
=-
r
m
. (2.22)
Следовательно, механическая работа, сообщаемая потоку рабочими лопастями
машины, повышает давление в потоке, увеличивает кинетическую энергию его и отчасти
расходуется на преодоление сопротивлений проточной полости.
Рисунок 2.3 даёт графическое представление баланса энергии центробежной
машины. Здесь обозначено: L
1
- удельная энергия потока на входе в рабочее колесо,
Дж/кг; L
K
- удельная энергия, передаваемая потоку в рабочем колесе; L
2
- удельная
энергия потока на выходе из рабочего колеса; L
oкp.cp
- потеря энергии в окружающую
среду.
Рис 2.3. Баланс энергии рабочего колеса центробежной машины
§ 2.4. ВЛИЯНИЕ ФОРМЫ ЛОПАСТЕЙ КОЛЕСА НА НАПОР НАСОСА
Влияние угла β
2
на примере рабочего колеса с радиальным входом потока в
межлопастные каналы. Из плана скоростей на выходе (см. рис. 2.2) имеем
2r2u22
ctgccu
b
=- ,
откуда
2r22u2
ctgcuc
b
-= ,
где
r
c
2
- радиальная составляющая абсолютной скорости на выходе;
g
ctgcuu
H
2r22
2
2
T
b
-
=
¥
, или
2
r22
2
2
T
ctg
g
cu
g
u
H
b
-=
¥
, (2.23)
Если ввести обозначения Agu =/
2
2
и Bgcu
r
=/
22
, то теоретический напор
определится формулой.
2
b
BctgAH
T
-=
¥
, (2.24)
Зависимость
¥T
H от
2
b
2
b
0 90º 180º
¥T
H
¥
-
gu /
2
2
¥
+
Значение
2
b
, соответствующее 0=
¥T
H в уравнении (2.23), получается равным
r222
c/arcctgu=
b
.
Уравнение (2.24) представлено на рис. 2.4. Как видно из этого рисунка,
теоретический напор существенно зависит от угла
2
b
. в особенности при малых и
больших значениях, приближающихся к нулю или 180°.
Click here to buy
A
B
B
Y
Y
P
D
F
T
r
a
n
s
f
o
r
m
e
r
2
.
0
w
w
w
.
A
B
B
Y
Y
.
c
o
m
Click here to buy
A
B
B
Y
Y
P
D
F
T
r
a
n
s
f
o
r
m
e
r
2
.
0
w
w
w
.
A
B
B
Y
Y
.
c
o
m
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 16
- 17
- 18
- 19
- 20
- …
- следующая ›
- последняя »
