Источники излучения для волоконно-оптических линий связи. Кавецкая И.В - 34 стр.

                                     34




                        ϕ



            Рис. 1-П3. Схема действия плоской дифракционной решетки.

     Соотношение:
                        d (sin ψ +sin ϕ макс ) =±mλ
называемое уравнением решетки, показывает, что при заданном угле падения
ψ направления на главный максимум ϕ макс зависят от длины волны λ и
расстояния d между штрихами решетки, т.е. ϕ макс = f (d , λ) . Следовательно,
дифракционная решетка пространственно (по углам) разлагает излучение
различных длин волн. Если дифрагированное излучение, идущее из решетки,
направить в объектив, то в его фокальной плоскости образуется спектр. При
этом образуется несколько спектров при каждом значении числа m ≠0 , и
величина m определяет порядок спектра.
       При m =0 (нулевой порядок спектра) спектр не образуется, т.к. условие
d (sinψ +sin ϕ макс ) =0 выполняется для всех длин волн (главные максимумы
для всех длин волн совпадают). Из последнего условия при m =0 также
следует, что ϕ0 =−ψ , т.е. направление на максимум нулевого порядка для
пропускающей свет решетки эквивалентно прошедшему через решетку лучу
света того же направления.