Качественные и полуколичественные методы спектрального анализа. Кавецкая И.В - 22 стр.

находящимися в состоянии m, есть и атомы, находящиеся в состоянии n,
это означает то, что не все кванты света, излучаемые при переходе m → n,
беспрепятственно проходят всю толщину светящегося облака источника
возбуждения и достигнут щели спектрального прибора. Часть этих квантов
поглощается атомами, находящимися в состоянии n. При малых концен-
трациях С и N0 влияние самопоглощения настолько мало, что им можно
пренебречь. По мере роста С и N0 доля поглощаемых квантов из общего
числа излучаемых квантов становится все более и более заметной. Это
приводит к замедлению роста интенсивности линии с концентрацией атомов.
      Общий вид кривой, дающей связь I с С или N0 , приведен на рис. 2.1.
При самопоглощении связь между интенсивностью и концентрацией эле-
мента в пробе выражается более сложной формулой:

                                   I =a ּ Cb,

где коэффициент b характеризует самопоглощение линии. При малых кон-
центрациях b близко к единице. По мере увеличения концентрации b
уменьшается и приближается к нулю. Логарифмируя это выражение, полу-
чим:

                              lgI = lg a + b ּ lgC.




Рис 2.1 Кривая роста (зависимость абсолютной интенсивности спектраль-
ной линии от концентрации)

     Отсюда видно, что величина b характеризует угол наклона прямоли-
нейной части кривой роста. Величины a и b зависят от условий экспери-
мента и свойств линий. В области малых концентраций все линии обнару-
живают пропорциональное увеличение интенсивности с концентрацией С

                                    22