Теоретические основы электротехники: Сборник лабораторных работ. Ч. 1. Киншт Н.В - 49 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ДВФУ | Владивосток

Составители: 

Рубрика: 

51
где γ=
L
C
, величина с размерностью проводимости называется волновой
проводимостью цепи.
Кратность превышения токов емкости и индуктивности над общим
током при резонансе характеризуется величиной добротности
Q=
GI
I
I
I
0
0L
0
0C
γ
== . (6.7)
Затухание цепи определяется выражением d=
Q
1
.
При изменении частоты реактивная проводимость B изменяется в
соответствии с формулой
В= C
L
1
ω
ω
− ; (6.8)
при этом полная проводимость
Y=
2
2
C
L
1
G
−+ ω
ω
, (6.9)
угол сдвига фаз –
ϕ=±arctg
(
)
G
B
=±arctg
−
G
C
L
1
)( ω
ω
. (6.10)
Частотные характеристики этих параметров показаны на рис.6.3(а, б). Как
следствие, частотные характеристики токов I, I
C
, I
K
определяются
формулами:
I=UY=U
2
2
C
L
1
G
−+ ω
ω
; (6.11)
I
C
=UB
C
=Uω C; (б.12)
I
L
=UB
L
=
L
U
ω
. (6.13)
Активная мощность рассматриваемого участка цепи от частоты не
зависит:
P=U
2
G . (6.14) 
         C
где γ=     , величина с размерностью проводимости называется волновой
         L
проводимостью цепи.
     Кратность превышения токов емкости и индуктивности над общим
током при резонансе характеризуется величиной добротности

                                                           =γ
                               I C0            I L0
                          Q=               =                        .              (6.7)
                                      I0              I0        G
Затухание цепи определяется выражением d= 1 .
                                           Q
     При изменении частоты реактивная проводимость B изменяется в
соответствии с формулой
                                  1
                           В=        −ω C ;                                        (6.8)
                                 ω L
при этом полная проводимость
                                                            2
                                 1      
                       Y= G 2 +     −ω C ,                                       (6.9)
                                ω L     
                                        
угол сдвига фаз –
                                   1                                       
                                  (     − ω C)                             
                       ( )
               ϕ=±arctg B =±arctg 
                         G        
                                     ω L
                                                G
                                                                             .
                                                                            
                                                                                  (6.10)
                                                                           
                                                                           
Частотные характеристики этих параметров показаны на рис.6.3(а, б). Как
следствие, частотные характеристики токов I, IC, IK определяются
формулами:
                                                                        2
                                  1      
                      I=UY=U G +     −ω C ;
                                       2
                                                                                  (6.11)
                                 ω L     
                                         
                               IC=UBC=Uω C;                                       (б.12)
                                                U
                               IL=UBL=             .                              (6.13)
                                                ωL
     Активная мощность рассматриваемого участка цепи от частоты не
зависит:
                                               P=U2G .                            (6.14)


                                                 51

Страницы