ВУЗ:
Составители:
126
;
1
2
1
2
1
2
1
2
22
2
0
∫
∫ ∫
ΘΘ
ΘΘ
ΘΘΘΘΘΘΘΘΘΘ
π
ΘΘΘΘΘ
Θ
ω=Θ
υ
Θ∂
υ∂
−
Θ∂
υ∂
∂
∂
+
+
υ
+
∂
υ∂υ
−
υ
∂
∂
−
∂
υ∂
∂
∂
+
Θ∂
υ∂
Θ∂
∂
µ+
+
Θ∂
∂
−
υυ
−
Θ∂
υ∂υ
+
∂
υ∂
υρω
R
R
r
rr
R
R
r
r
rdruSrdrd
r
u
r
u
r
r
u
rrrr
u
rr
uu
r
P
u
rrrr
u
( )
∫ ∫
π
Θ
=Θ
Θ∂
υ∂
+υ
∂
∂
ω
2
0
2
1
0
11
R
R
r
rdrd
r
r
rr
N
, (2.100)
где u
i
, N – функции координат, имеющие в вариационном исчислении
смысл виртуальных скоростей и давления.
Систему уравнений (2.98) – (2.100) удобно решать методом ко-
нечных элементов по стандартной процедуре. В результате получим
поле скоростей, и с учётом этого поля можно будет определить дина-
мику поля концентраций.
Так как исследования применения конечных элементов различной
формы подтверждают, что треугольные КЭ обеспечивают лучшую
сходимость, чем, например, прямоугольные [39 – 41], для разбиения
анализируемого поперечного сечения пространства смешения выберем
именно первые из упомянутых.
При построении сетки конечных элементов использовался вари-
ант дискретизации путём наложения сетки, а именно – метод,
называемый "подходом с использованием модифицированного квадра-
тичного дерева", который обеспечивает равномерное распределение
узлов.
Применительно к данному случаю вначале строилось "радиаль-
ное" разбиение пространства смешения в соответствии со следующим
принципом: сетка КЭ тем гуще, чем меньше зазор между кулачком и
внутренней стенкой материального цилиндра. Кроме того более густая
сетка строится в так называемом "валковом зазоре" между кулачками,
так как из опыта следует, что именно здесь развиваются наиболее вы-
сокие деформации (рис. 2.20).
Этот метод достаточно просто реализуется и является надёжным,
поскольку опирается на геометрическую модель объекта; кроме того
он полностью поддаётся автоматизации как в двумерном, так и в трёх-
мерном случае.
(2.99)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 124
- 125
- 126
- 127
- 128
- …
- следующая ›
- последняя »
