ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
ся в виде непрерывной ленты и удаляется. При этом работу вальцев по непрерывному режиму можно
осуществлять двумя способами:
1) непрерывной загрузкой материала с одной стороны валка и срезанием ленты материала с другой
стороны;
2) непрерывной загрузкой материала в середине валка и срезанием ленты материала с обеих сторон
валка.
В результате вращения валков в зазоре между ними возникает поток материала со скоростями час-
тиц, имеющими проекции на все оси координат (в случае периодического режима работы вальцов про-
екции скоростей частиц потока на ось Z отсутствуют).
Рассмотрим упрошенный анализ потока ньютоновской жидкости в направлении оси Z, возникаю-
щий вследствие осуществления непрерывного симметричного процесса вальцевания [15]. Упрощение
решения состоит в принятии следующих допущений:
1) распределение проекций скоростей частиц потока на плоскость х0у и давления жидкости в любом
сечении, параллельном этой плоскости, соответствует решению Гаскелла, т.е.
()
()
()
−−
+
+
+
+++
+
−−−
µ
=≡
к
2
кк
2
к
2
к
2
к
2
2
22
к
2
к
2
0
0
arctg31
1
31
arctg31
1
135
8
23
const
XXX
X
X
XXX
X
XXXX
h
RhU
P
z
; (2.1)
(
)
()
()
+−
+
−
+==
2
2
0
2
2
0
2
к
2
1
2
1
3
const X
k
h
y
Xh
XXUR
UV
z
x
; (2.2)
2) движение жидкости в направлении оси валков происходит вследствие перепада в этом направле-
нии
z
P
∂
∂
, который может возникнуть только в случае изменения высоты запаса материала вдоль оси Z.
Следовательно, для возникновения продольного потока необходимо уменьшение высоты запаса мате-
риала Х
н
, являющегося однозначной функцией Х
к
.
При решении рассматриваемой задачи принято упрощение, состоящее в том, что продольный поток
в межвалковом зазоре рассматривается как сумма независимых элементарных участков потоков между
плоскими параллельными пластинами, расстояние между которыми 2h, ширина dx, а длина (в направле-
нии потока) dz, причем каждый из этих элементарных потоков обусловлен постоянным (в пределах dx и
dz) перепадом давления. Тогда распределение проекций на z0y скоростей частиц и расход каждого эле-
ментарного потока определяется известными уравнениями расхода через плоскую щель, которые в при-
нятых обозначениях и безразмерных координатах могут быть записаны в виде
(
)
dX
z
Ph
dQ
∂
∂
µ
−=
12
2
3
; (2.3)
()
+−
∂
∂
µ
=
2
2
0
2
0
1
22
2
X
R
h
y
z
P
Rh
V
z
. (2.4)
Остальные допущения (несжимаемость жидкости, изотермичность потока, прилипание жидкости к
поверхностям валков, преобладание вязкостных сил) те же, что и в решении Гаскелла для случая перио-
дического вальцевания. С учетом принятых упрощений можно найти зависимость координаты выхода
материала X
к
, а соответственно и X
н
, от производительности и координаты положения Z.
Для этого продифференцируем уравнение (2.1) по Z и получим значение перепада давления по дли-
не валка
(
)
()
()
()
+
+
++
+−
+
+
−
∂
∂
µ
=
∂
∂
2
2
к
2
к
2
к
кк
к
2
2
к
2
к
2
0
0
1
532
arctg6
arctg6
1
235
8
23
X
XX
XX
XX
X
XXX
z
X
h
PhU
z
P
. (2.5)
Подставив (2.5) в (2.3) и интегрируя в пределах X
н
до Х
к
, после преобразований получим выражение
для определения расхода
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 18
- 19
- 20
- 21
- 22
- …
- следующая ›
- последняя »
