Многофотонные процессы в атоме - 6 стр.

      В случае слабого поля и однофотонных переходов вычисление мат-
ричного элемента перехода под действием этого возмущения приводит к
известным правилам отбора:
                        ΔJ = J – J’ = 0, ±1,
                        ΔM = M – M’ = 0.
      J и J’ – полные угловые моменты начального и конечного состояний.
Переход J = 0 → J’ = 0 запрещен. М и М’ – магнитные квантовые числа
этих состояний.
      При переходе четность состояния π изменяется на противополож-
ную.
      Обобщая эти правила для К-фотонного перехода, получим следующие
правила:
                        ΔJ = K, K – 1,…, – K
                        ΔM = 0.
      Изменение четности равно (–1)К.

     Поле с круговой поляризацией
     Для однофотонного перехода оператор возмущения имеет вид:
                      V = E(xcosωt ± ysinωt).
     Ему соответствуют правила отбора:
                      ΔJ = 0, ± 1,
                      ΔM = ± 1.
     Для К-фотонных переходов:
                      ΔJ = K, K – 1,…, – K,
                      ΔM = ± K,
                      Δπ = (–1)К.

     При эллиптической поляризации снимаются правила отбора по М.
     б) Несколько валентных электронов.
     Пусть тип связи – LS.
     Сильное поле приводит к разрыву LS-связи, и правила отбора для
квантовых чисел всего атома определяются правилами отбора лишь про-
странственной частью волновой функции.
     Правила отбора в случае LS-связи имеют вид:
           при V << VLS               при V >> VLS
                ΔJ = 0, ± 1                ΔL = 0, ± 1
                ΔL = 0, ± 1                ΔS = 0
                ΔS = 0                     ΔmS = 0
                ΔM = 0                     ΔM = ΔmL = 0
                J = J’ ≥ 1                 L = L’ ≥ 1
                L = L’ ≥ 1                 Δπ = 1
                Δπ = 1.

                                   6