Нелинейные эффекты в оптоволоконных системах. Клюев В.Г. - 25 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

25
Рис. 2.5. Огибающая солитона при N = 3 на разных расстояниях вдоль волокна
Развитую теорию можно использовать для оценки длины волокна
и мощности лазерного импульса, необходимых для наблюдения образо-
вания солитона. Из (2.6) при a = sech(s) для величины периода солито-
на получаем формулу
1
1
g
2
0
v
2
T
z
−
−
ω∂
∂
π
=
(2.7)
При этом выражение для интенсивности фундаментального соли-
тона имеет вид
I
0
= n
0
c/16К
2
z
2
(2.8)
Дисперсия групповой скорости для волокон из кварца dv
g
/dω обычно
меняется с отрицательной на положительную при λ ~ 1,3 мкм. Если взять
λ = 1,55 мкм, при которой dv
g
-1
/dλ = (2πс/λ
2
) dv
g
-1
/dω ≈ -16 (пс/нм)/км, и
Т = 4 пс, что соответствует входному импульсу с полной шириной на
полувысоте, равной 7 пс, мы получаем z
0
= 1260 м. Линейный и нелиней-
      Рис. 2.5. Огибающая солитона при N = 3 на разных расстояниях вдоль волокна

     Развитую теорию можно использовать для оценки длины волокна
и мощности лазерного импульса, необходимых для наблюдения образо-
вания солитона. Из (2.6) при a = sech(s) для величины периода солито-
на получаем формулу
                                             −1   −1
                                     πT 2 ∂v g
                                z0 =                                          (2.7)
                                      2 ∂ω
      При этом выражение для интенсивности фундаментального соли-
тона имеет вид
                            I0 = n0c/16К2z2                              (2.8)
      Дисперсия групповой скорости для волокон из кварца dvg/dω обычно
меняется с отрицательной на положительную при λ ~ 1,3 мкм. Если взять
 λ = 1,55 мкм, при которой dvg -1/dλ = (2πс/λ2) dvg -1/dω ≈ -16 (пс/нм)/км, и
Т = 4 пс, что соответствует входному импульсу с полной шириной на
полувысоте, равной 7 пс, мы получаем z0 = 1260 м. Линейный и нелиней-
                                        25

Страницы