Нелинейные эффекты в оптоволоконных системах. Клюев В.Г. - 32 стр.

ки светового импульса в световоде t3 от частоты. Действительно, после
прохождения импульсами с несущими частотами ω1 и ω2
(∆ω = |ω1−ω2|<<ω1, ω2) расстояния L по световоду между ними возникает
групповое запаздывание ∆t3. Откуда следует, что k2=∆t3/L∆ω. В экспери-
ментальных исследованиях, как правило, используется дисперсионный па-
              1 ∂t з    2πc
раметр D(λ) =        = − 2 k 2.
              L ∂λ      λ

      3.2. Самовоздействие световых импульсов: самомодуляция, са-
мосжатие, солитоны и неустойчивости
      Обусловленные нелинейностью показателя преломления эффекты
самовоздействия универсальны — они проявляются при распространении
мощного лазерного излучения в газах, жидкостях и твердых телах. Интен-
сивное изучение различных аспектов самовоздействий световых пучков и
импульсов, стимулированное открытием самофокусировки света, было на-
чато в середине 60-х годов. Несомненно, физика самовоздействий и по сей
день один из наиболее бурно прогрессирующих разделов нелинейной оп-
тики. Именно при исследовании самовоздействий нелинейная оптика
столкнулась с проявлением сильных нелинейных эффектов — 1) времен-
ной и пространственной бистабильностью; 2) генерацией структур; 3) оп-
тической турбулентностью — генерацией световых полей, не имеющих
даже отдаленных аналогов в линейной оптике.
      Переход к фемтосекундному масштабу времени вызвал новый
всплеск интереса к физике самовоздействий, разнообразным их приложе-
ниям. Новое появилось в традиционных разделах таких, как самофокуси-
ровка пучков и самомодуляция пакетов. Использование самовоздействий
открыло новые возможности в разработке сверхбыстродействующих опти-
ческих систем обработки информации и элементов оптических компьюте-
ров, сыграло решающую роль в получении импульсов предельно короткой
длительности.

        3.2.1. Физика самовоздействий; нелинейность показателя преломле-
ния; преобразование амплитудной модуляции в фазовую
        В сильном световом поле комплексный показатель преломления га-
зов, жидкостей и твердых тел n обнаруживает зависимость от интен-
сивности I=(сnа/8π)|А|2 волны — проявляется нелинейность: n=n(I).
        В среде с нелинейным показателем преломления мощная световая
волна сама определяет величину и закон дисперсии фазовой скорости
v(ω,Ι)=c/Re n(ω,Ι) и коэффициента поглощения δ(ω,Ι) = (ω/c)·Im n(ω,Ι) сре-
ды, в которой она распространяется, — происходит самовоздействие света.


                                     32