Составители:
Рубрика:
Х и м и ч е с к а я к и н е т и к а
77
где
0
ν – скорость зарождения цепи;
э э
и kk
′
′′
– эффективные константы скорости
стадий продолжения и обрыва цепи соответственно;
ν
– частичная концентра-
ция
1
активных частиц.
Обозначим через
ээ
kk
′′′
ϕ= − , тогда уравнение (2.160) упростится:
0
d
d
ν
=
=ν +ϕν
τ
v . (2.161)
В стадии продолжения цепи
ээ
kk
′′′
>
и 0
ϕ
> . После интегрирования дифферен-
циального уравнения (2.161) с неразделяющимися переменными при условии,
что в начале реакции 0τ= и 0ν= , получим зависимость частичной концентра-
ции активных частиц от времени
0
(1)e
ϕτ
ν
ν
=−
ϕ
, (2.162)
которая коррелирует с выражением (2.155) для скорости разветвленной цепной
реакции в стадии продолжения.
Если 1ϕτ >> , то уравнение (2.162) можно записать в виде
0
e
ϕ
τ
ν
ν≈
ϕ
. (2.163)
В соответствии с уравнением (2.163) и кривой 1 на рис. 2.18 происходит
быстрое накопление активных частиц. За каждые 1/
ϕ
секунды концентрация
активных частиц (и соответственно скорость цепной реакции) возрастает в
e
раз. За несколько интервалов, равных 1/
ϕ
, реакция будет протекать по взрыв-
ному механизму.
При обрыве цепи
ээ
kk
′′′
<
и 0
ϕ
< . Здесь после интегрирования уравнения
(2.162) при условии, что в начале реакции 0
τ
= и 0
ν
= , получим следующую
зависимость частичной концентрации активных частиц от времени:
0
(1 )e
ϕ
τ
ν
ν= −
ϕ
. (2.164)
В этом случае через некоторое время в системе установится квазистацио-
нарная концентрация активных частиц
∞
ν
(рис. 2.18, кривая 2):
1
В СИ единица измерения частичной концентрации /NV
ν
= – один
3
м
−
(
3
частица/м ).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 76
- 77
- 78
- 79
- 80
- …
- следующая ›
- последняя »
