Основы теории цепей. Переходные процессы и четырехполюсники. Колесников В.В. - 27 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПб ГУАП | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

27
0.
CC
UU11
(2.42)
С учетом (2.42) напряжение емкости из (2.33) разд. 2.5 равно
1 2
уст уст
() .
t
CСС
ut U U e
(2.43)
При гармоническом источнике e(t) = E
m
sin(wt+y) установивший
ся ток в емкости iy = I
m
sin(wt+y–j), где j = arctg(wRC)
–1
– угол сдви
га между током и напряжением источника. При этом установившие
ся напряжение емкости
12
3
45
678
9
6 78
9

7

уст
() sin cos ,
2
m
СmС
I
ut t U t
C
(2.44)
где
m
mС
I
U
C
1
2
– амплитудное напряжение на емкости.
Тогда из выражению (2.43) с учетом (2.44) имеем
1212
34 5 6748 6 748cos cos .
t
CmС mC
uU t U e (2.45)
Вид переходного процесса зависит от фазы включения y.
Если
,
2
1
2345
то свободная составляющая напряжения емкости
12
34563
св
() cos 0
t
CmС
utU e
и переходный процесс отсутствует. При
y–j = 0 свободная составляющая
св
()
C
ut
имеет наибольшее значение.
Тогда напряжение емкости и ток имеют следующие выражения:
12 3 4
1132
35
() cos ,
sin .
t
CmС mС
t
m
C
m
ut U tU e
I
dU
iC I t e
dt
(2.46)
Рис. 2.16

Страницы