Составители:
Рубрика:
91
5.2. Расчет цепей при периодическом воздействии
Рассмотрим двухполюсник, на входе которого действует источ
ник несинусоидальной периодической ЭДС, представленной рядом
Фурье (рис. 5.4)
e(t)=e
(0)
+e
(1)
(t)+e
(2)
(t)+...+e
(n)
(t)+...
Поскольку цепь линейная, то при расчете тока можем воспользоваться
принципом наложения, из которого следует, что если в электрической цепи
несколько источников ЭДС (токов), то ток в цепи равен соответствующей
сумме частичных токов, вызванных каждым из источников в отдельности
i(t)=i
(0)
+i
(1)
(t)+...+i
(n)
(t)+... .
В соответствии с принципом наложения рассмотрим один источ
ник (например e
(0)
, т. е. постоянную составляющую), а все осталь
ные источники закоротим и рассчитаем ток постоянной составляю
щей i
(0)
. В схеме при этом индуктивности закорачиваются, а емкости
размыкаются, так как постоянный ток не проходит через емкость и
не создает напряжение на индуктивности.
Далее рассчитываем цепь при действии 1й гармоники (выполня
ется методом комплексных амплитуд). Аналогичен расчет k(й гармо
ники, при этом сопротивление реактивных элементов схемы отлича
ется в k раз, т. е. сопротивление индуктивности возрастает, а сопро
тивление емкости уменьшается в k раз по сравнению с сопротивлени
ем для 1й гармоники
(1)
() (1) ()
1
; .
kk
C
LL
C
Z
ZkZkLZ
kkC
112 11
2
Рассмотрим более подробно влияние характера цепи на форму то
ков и напряжений, т.е. рассмотрим отношение действующих значе
ний kй гармоники тока к основной
(0)
e
(1)
()et
(2)
()et
()
()
n
et
Рис. 5.4
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 89
- 90
- 91
- 92
- 93
- …
- следующая ›
- последняя »
