Квантовая механика и квантовая химия. Экспериментальные основы квантовой механики. Кондрашин В.Ю. - 29 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

29
22
11
1/
1
R
n
λ
∞

=−


(5-3)
В 1890 г. шведский ученый Ю. Ридберг установил взаимосвязь между
различными сериями. Его идеи развил швейцарский физик В. Ритц. Он вывел
комбинационный принцип Ридберга – Ритца, согласно которому волновые
числа спектральных линий можно представить в виде характерных для атомов
данного элемента величин, называемых термами. В оптической спектроскопии
часто применяют термин «спектральный терм», подразумевая под этим
значение Т = – E/2πħc, отсчитываемое для атомов от границы ионизации и
выражаемое в см
−1
.
Вводя обозначения:
22
() , ()
RR
Tm Tn
mn
== (5-4)
уравнения (5-1) – (5-3), описывающие спектральные линии атомов водорода,
можно обобщить в виде разности двух функций целых чисел:
( ) ( )Tm Tnν = − (5-5)
Таким образом, для атома водорода вся система термов получается из одной
общей формулы:
2
( 1, 2 ...)
R
Tn
n
==
(5-6)
Позднее датский физик Н. Бор связал значения чисел п в этих уравнениях с
«квантовыми числами» (порядковыми номерами) энергетических уровней
электрона в атоме водорода (рис. 9). Когда этот электрон находится в своем
основном состоянии, его квантовое число п = 1. Каждая линия серии Лаймана
соответствует возвращению возбужденного электрона с одного из высших
энергетических уровней в основное состояние. Серия Бальмера соответствует
возвращению электронов с различных высокорасположенных энергетических
уровней в первое возбужденное состояние (на уровень с квантовым числом
п = 2). Серия Пашена соответствует возвращению электронов на уровень с
квантовым числом п = 3 (во второе возбужденное состояние).
Обратим внимание на то, что линии каждой серии по мере уменьшения
длины волны постепенно приближаются к некоторому пределу (см. рис. 8 и
рис. 9). Длина волны такого предела сходимости для каждой серии 
                                     29

                      1 1 
            1/ λ = R∞  2 − 2                                   (5-3)
                      1 n 
    В 1890 г. шведский ученый Ю. Ридберг установил взаимосвязь между
различными сериями. Его идеи развил швейцарский физик В. Ритц. Он вывел
комбинационный принцип Ридберга – Ритца, согласно которому волновые
числа спектральных линий можно представить в виде характерных для атомов
данного элемента величин, называемых термами. В оптической спектроскопии
часто применяют термин «спектральный терм», подразумевая под этим
значение Т = – E/2πħc, отсчитываемое для атомов от границы ионизации и
выражаемое в см−1.
    Вводя обозначения:
               R            R
      T ( m) = 2 , T ( n) = 2                                 (5-4)
              m            n
уравнения (5-1) – (5-3), описывающие спектральные линии атомов водорода,
можно обобщить в виде разности двух функций целых чисел:
       ν = T ( m) − T ( n )                                      (5-5)

Таким образом, для атома водорода вся система термов получается из одной
общей формулы:

            R
       T=      (n = 1, 2 ...)                                    (5-6)
            n2
     Позднее датский физик Н. Бор связал значения чисел п в этих уравнениях с
«квантовыми числами» (порядковыми номерами) энергетических уровней
электрона в атоме водорода (рис. 9). Когда этот электрон находится в своем
основном состоянии, его квантовое число п = 1. Каждая линия серии Лаймана
соответствует возвращению возбужденного электрона с одного из высших
энергетических уровней в основное состояние. Серия Бальмера соответствует
возвращению электронов с различных высокорасположенных энергетических
уровней в первое возбужденное состояние (на уровень с квантовым числом
п = 2). Серия Пашена соответствует возвращению электронов на уровень с
квантовым числом п = 3 (во второе возбужденное состояние).
     Обратим внимание на то, что линии каждой серии по мере уменьшения
длины волны постепенно приближаются к некоторому пределу (см. рис. 8 и
рис. 9). Длина волны такого предела сходимости для каждой серии

Страницы