Компоненты микросистемной техники. Часть 1. Коноплев Б.Г - 37 стр.

UptoLike

кулярное магнитное поле, то основные (электроны) и неосновные
(дырки) носители заряда отклоняются к электроду А и накапливаются
около него. Но поскольку основных носителей намного больше, чем
неосновных, то у электрода А будет избыток электронов, а у электрода
Б их недостаток. Между электродами А и Б возникает дополнитель-
ное электрическое поле, направленное от Б к А. Возникшее электриче-
ское поле называют полем Холла. Его направление перпендикулярно
вектору магнитного поля и электрическому току, текущему между
электродами В и Г (см. рис. 21) [16].
Поле Холла будет расти до тех пор, пока не скомпенсирует силу
Лоренца:
q
E
h
=q
V ×
B
,
где
E
h
– поле Холла.
После достижения этого условия носители заряда текут по полу-
проводнику только под действием электрического поля, т.е. магнитное
поле как бы отсутствует. Однако суммарная напряженность поля в об-
разце будет равной:
E=
E
e
E
h
,
а ее вектор окажется повернутым на некоторый угол Θ, называемый
углом Холла. Между электродами А и Б возникает разность потенциа-
лов, называемая ЭДС Холла или холловским напряжением, определяе-
мая выражением [16]:
U
h
=E
h
w=R
h
jwB
,
где
R
h
постоянная Холла;
j
плотность тока;
w
ширина сенсо-
ра.
Плотность тока определяется выражением:
j=σ
E
e
,
где σ– удельная проводимость полупроводника [16]:
,
где n – концентрация электронов.
Постоянная Холла определяется выражением [16]:
37