ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
идет процесс «чистого» нагрева тела при постоянном (например, практически равновесном) влагосо-
держании материала.
Естественно, зависимости (3.6.5), (3.6.7) в этом случае не имеют смысла; а так как 0=
τd
ud
, то в урав-
нениях (3.6.4), (3.6.6) первое слагаемое равно нулю.
В уравнение (3.6.6) входят, кроме u и
τ
, еще величины F, r, c, α и T
c
.
Рассмотрим их возможные аппроксимации.
Масса сухого тела М
т
в процессе сушки сохраняется постоянной. Процессы, сопровождающиеся
химическими превращениями со значительным изменением массы тела, в настоящем разделе не рас-
сматриваются. Тогда
VМ
наст
ρ
=
; (3.6.8)
)П1(
тнас
−
ρ
=
ρ
, (3.6.9)
где ρ
нас
и ρ
т
– «насыпная» плотность и плотность «скелета» твердого сухого тела; VV /П
св
= – пористость
тела; V и V
св
– общий объем тела и «свободный» объем пор.
Тепловоспринимающую поверхность тела F обычно также можно считать постоянной. При зна-
чительной усадке или при искусственной вытяжке материала изменение поверхности в процессе сушки
можно учесть кусочно-ступенчатой или кусочно-линейной функцией влагосодержания тела по зонам.
Для «бесконечной» пластины или «бесконечного» цилиндра массу, объем и поверхность принима-
ют для одного погонного метра.
Теплоту испарения
r
в пределах зоны приблизительно можно аппроксимировать линейной функ-
цией температуры
Tbrr
r
+=
б
. (3.6.10)
Для ее получения по паровым таблицам находят два значения теплоты парообразования при тем-
пературах, равных температурам материала
Рис. 3.3 Схема аппроксимации
)(Tr
в начале и в конце зоны
)(
нзнз
Тr
и
)(
кзкз
Тr
. В соответствии с принятой схемой (рис. 3.3) получаем:
нзкз
нзкз
ТТ
rr
b
r
−
−
= , (3.6.11)
нзнзб
Тbrr
r
−=
. (3.6.12)
Затем температуру материала в уравнении (3.6.10) выражают функцией влагосодержания
)(uT
в со-
ответствии с (3.6.5), (3.6.7).
0
кз
Т
нз
Т
б
r
r
T
б
r
нз
r
кз
r
нз
Т
кз
Т
Т
r
кз
r
нз
r
б
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 35
- 36
- 37
- 38
- 39
- …
- следующая ›
- последняя »
