Теплотехника. Кордон М.Я - 19 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

рис.1.7
Заданы скорость
0
υ
и температура t
ж
невозмущенного потока, температура
стенки
t
С
на участке
0
l , а также теплофизические свойства жидкости -
,,,
p
C
ρ
λμ
.
В результате теплового и динамического воздействия потока на стенку
температура и скорость потока в пристеночной области меняется. Формируется
поле температур оси О
z по условию задачи никаких изменений не происходит.
Рассматриваемый процесс является стационарным.
Система дифференциальных уравнений конвективного теплообмена
включает:
-
уравнение энергии:
22
22
()()
xy
tt tt
C
x
yxy
ρ
ρυ υ λ
∂
∂∂∂
+=+
∂
∂∂∂
(1.45)
-
уравнение движения в проекциях на оси Ox и Oy:
)
yx
(
x
p
g)
ух
(
2
y
2
2
x
2
x
х
у
х
х
∂
υ∂
+
∂
υ∂
μ+
∂
∂
−ρ=
∂
υ∂
υ+
∂
υ∂
υρ (1.46)
)
yx
(
y
p
g)
ух
(
2
y
2
2
y
2
y
y
у
y
х
∂
υ∂
+
∂
υ∂
μ+
∂
∂
−ρ=
∂
υ∂
υ+
∂
υ∂
υρ (1.47)
-
уравнение сплошности среды:
0
y
x
xy
υ
υ
∂
∂
+
=
∂∂
(1.48)
Пространственная область, в которой рассматривается процесс
конвективного теплообмена задана следующими геометрическими условиями:
0 ≤ х ≤
0
l ; 0 ≤ y ≤ ∞; -∞ ≤ z ≤ +∞.
Начальные условия не рассматриваются, так как процесс установившийся.
Граничные условия для искомых функций ,,,
xy
tp
υ
υ
, записываются
следующим образом :
-
t=t
C
; 0
xy
υ
== на поверхности стенки, т.е. y=0; 0 ≤ х ≤
0
l . 
                                           рис.1.7

    Заданы скорость υ0 и температура tж невозмущенного потока, температура
стенки tС на участке l 0 , а также теплофизические свойства жидкости -
ρ,Cp ,λ, μ .
    В результате теплового и динамического воздействия потока на стенку
температура и скорость потока в пристеночной области меняется. Формируется
поле температур оси Оz по условию задачи никаких изменений не происходит.
Рассматриваемый процесс является стационарным.
    Система дифференциальных уравнений конвективного теплообмена
включает:
    - уравнение энергии:
                                 ∂t    ∂t      ∂ 2t ∂ 2t
                        ρ Cρ (υ x + υ y ) = λ ( 2 + 2 )
                                 ∂x    ∂y      ∂x   ∂y               (1.45)
    - уравнение движения в проекциях на оси Ox и Oy:
                                                                          2
                          ∂υ х        ∂υ х             ∂p      ∂2υx ∂ υ y
                  ρ( υ х        + υу        ) = ρg x −    + μ(        +         )   (1.46)
                           ∂х          ∂у              ∂x       ∂x 2     ∂y 2
                           ∂υ y        ∂υ y             ∂p      ∂2υy ∂2υy
                   ρ( υ х        + υу        ) = ρg y −    + μ(        +          ) (1.47)
                            ∂х          ∂у              ∂y       ∂x 2      ∂y 2
    - уравнение сплошности среды:
                                        ∂υ x ∂υ y
                                               +       =0                           (1.48)
                                         ∂x       ∂y
    Пространственная область, в которой рассматривается процесс
конвективного теплообмена задана следующими геометрическими условиями:
                              0 ≤ х ≤ l 0 ; 0 ≤ y ≤ ∞; -∞ ≤ z ≤ +∞.
    Начальные условия не рассматриваются, так как процесс установившийся.
    Граничные условия для искомых функций t ,υ x ,υ y , p , записываются
следующим образом :
    - t=tC; υ x = υ y = 0 на поверхности стенки, т.е. y=0; 0 ≤ х ≤ l 0 .

Страницы