ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
рис.1.7
Заданы скорость
0
υ
и температура t
ж
невозмущенного потока, температура
стенки
t
С
на участке
0
l , а также теплофизические свойства жидкости -
,,,
p
C
ρ
λμ
.
В результате теплового и динамического воздействия потока на стенку
температура и скорость потока в пристеночной области меняется. Формируется
поле температур оси О
z по условию задачи никаких изменений не происходит.
Рассматриваемый процесс является стационарным.
Система дифференциальных уравнений конвективного теплообмена
включает:
-
уравнение энергии:
22
22
()()
xy
tt tt
C
x
yxy
ρ
ρυ υ λ
∂
∂∂∂
+=+
∂
∂∂∂
(1.45)
-
уравнение движения в проекциях на оси Ox и Oy:
)
yx
(
x
p
g)
ух
(
2
y
2
2
x
2
x
х
у
х
х
∂
υ∂
+
∂
υ∂
μ+
∂
∂
−ρ=
∂
υ∂
υ+
∂
υ∂
υρ (1.46)
)
yx
(
y
p
g)
ух
(
2
y
2
2
y
2
y
y
у
y
х
∂
υ∂
+
∂
υ∂
μ+
∂
∂
−ρ=
∂
υ∂
υ+
∂
υ∂
υρ (1.47)
-
уравнение сплошности среды:
0
y
x
xy
υ
υ
∂
∂
+
=
∂∂
(1.48)
Пространственная область, в которой рассматривается процесс
конвективного теплообмена задана следующими геометрическими условиями:
0 ≤ х ≤
0
l ; 0 ≤ y ≤ ∞; -∞ ≤ z ≤ +∞.
Начальные условия не рассматриваются, так как процесс установившийся.
Граничные условия для искомых функций ,,,
xy
tp
υ
υ
, записываются
следующим образом :
-
t=t
C
; 0
xy
υ
υ
== на поверхности стенки, т.е. y=0; 0 ≤ х ≤
0
l .
рис.1.7 Заданы скорость υ0 и температура tж невозмущенного потока, температура стенки tС на участке l 0 , а также теплофизические свойства жидкости - ρ,Cp ,λ, μ . В результате теплового и динамического воздействия потока на стенку температура и скорость потока в пристеночной области меняется. Формируется поле температур оси Оz по условию задачи никаких изменений не происходит. Рассматриваемый процесс является стационарным. Система дифференциальных уравнений конвективного теплообмена включает: - уравнение энергии: ∂t ∂t ∂ 2t ∂ 2t ρ Cρ (υ x + υ y ) = λ ( 2 + 2 ) ∂x ∂y ∂x ∂y (1.45) - уравнение движения в проекциях на оси Ox и Oy: 2 ∂υ х ∂υ х ∂p ∂2υx ∂ υ y ρ( υ х + υу ) = ρg x − + μ( + ) (1.46) ∂х ∂у ∂x ∂x 2 ∂y 2 ∂υ y ∂υ y ∂p ∂2υy ∂2υy ρ( υ х + υу ) = ρg y − + μ( + ) (1.47) ∂х ∂у ∂y ∂x 2 ∂y 2 - уравнение сплошности среды: ∂υ x ∂υ y + =0 (1.48) ∂x ∂y Пространственная область, в которой рассматривается процесс конвективного теплообмена задана следующими геометрическими условиями: 0 ≤ х ≤ l 0 ; 0 ≤ y ≤ ∞; -∞ ≤ z ≤ +∞. Начальные условия не рассматриваются, так как процесс установившийся. Граничные условия для искомых функций t ,υ x ,υ y , p , записываются следующим образом : - t=tC; υ x = υ y = 0 на поверхности стенки, т.е. y=0; 0 ≤ х ≤ l 0 .
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- …
- следующая ›
- последняя »