Составители:
Рубрика:
18
Re
{
m
11
}
=Re
{
m
22
}
=-
sin{
2πn
j
l
j
/λ
}sh{
k
j
l
j
},
Im
{
m
12
}
=
(
n
j
A+k
j
B
)
/C, Re
{
m
12
}
= -
(
k
j
A-n
j
B
)
/C,
(1.22)
Im
{
m
21
}
=n
j
A-k
j
B, Re
{
m
21
}
=-
(
k
j
A-n
j
B
)
,
A=
sin{
2π n
j
l
j
/λ
}ch{
k
j
l
j
}
, В=
cos{
2π n
j
l
j
/λ
}sh{
k
j
l
j
}
.
В
случае
,
когда
слои
покрытия
характеризуются
вещественными
показателями
преломления
N
j
=
n
j
,
формулы
(1.22)
значительно
упрощаются
Ф
j
=
2
π n
j
l
j
/ λ,
Re{m
11
}=Re{m
22
}=
cos
{
2
π n
j
l
j
/λ},
Im{m
11
}=0, Im{m
22
}=
0
,
(1.23)
Im{m
12
}=
sin
{
2
π njlj / λ} / nj, Re{m
12
}=
0
,
Im{m
21
}=nj
sin
{
2
π
njlj / λ}, Re{m
21
}=
0
.
Формулы
(1.16)-(1.23)
пригодны
для
расчета
спектров
отражения
и
пропускания
при
нормальном
падении
света
на
многослойную
систему
,
но
их
можно
использовать
для
всех
расчетов
при
наклонном
падении
света
посредством
введения
определенного
формализма
.
Вводятся
представления
об
“
эффективном
показателе
преломления
”
и
“
эффективной
фазовой
толщине
”,
которые
не
имеют
физического
смысла
и
в
определенной
степени
делают
последовательное
рассмотрение
реальной
структуры
электромагнитного
поля
в
пленочной
системе
менее
строгим
.
Однако
их
использование
приводит
к
математически
корректным
результатам
.
Таким
образом
,
в
случае
наклонного
падения
света
в
формулах
(1.6)-(1.23)
достаточно
заменить
показатель
преломления
N
j
и
фазовую
толщину
Ф
j
“
эффективным
показателем
преломления
”
N
jeff
и
“
эффективной
фазовой
толщиной
”
Ф
jeff
,
вычисляемым
по
формулам
:
Ф
jeff
=
Ф
j
cos
θ
j
, (
p
-
и
s
-
поляризация
) (1.24)
Выражение
для
cos
θ
j
имеет
вид
cos
θ
j
=[({
p
j
2
+
q
j
2
}½+
p
j
) / 2]
½
-
i
[({
p
j
2
+
q
j
2
}
½
-
p
j
) / 2]
½
,
p
j
=1+(
k
j
2
-
n
j
2
)[(
n
0
sin
θ
0
) / (
n
j
2
+
k
j
2
)]
2
,
q
j
=-2
n
j
k
j
[
n
0
sin
θ
0
) / (
n
j
2
+
k
j
2
)]
2
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 16
- 17
- 18
- 19
- 20
- …
- следующая ›
- последняя »
