Составители:
Рубрика:
65
2 2
s s 2a
1 2
11 22 2 2
1 2
2 2
s 2a
1 2
12 2 2
2
1 1 2
2 2
s 2a
1 2
21 1 2 2
2
b b
m m e cos sin
b b
1 1 b b
m e cos sin
b 2 b b
1 b b
m e b cos sin
2 b
−
= = ⋅ ϕ + ϕ
−
= ⋅ ϕ + ϕ
−
= ⋅ − ϕ − ϕ
. (1.73)
Аналогичные
выражения
могут
быть
получены
для
света
,
поляризованного
в
плоскости
падения
.
Выражение
,
которое
определяет
длину
волны
максимального
пропускания
(
минимального
отражения
),
при
этом
существенно
упрощается
.
Если
выполняются
условия
(1.72),
которые
при
этом
существенно
упрощаются
,
то
в
фиолетовой
области
будут
наблюдаться
побочные
минимумы
отражения
.
На
рис
.1.29
изображены
спектральные
зависимости
энергетического
коэффициента
пропускания
светофильтра
для
света
,
поляризованного
в
плоскости
и
перпендикулярно
плоскости
падения
.
В
верхней
части
рисунка
справа
изображены
спектральные
зависимости
в
широком
диапазоне
.
Отсюда
видно
,
что
в
красной
части
спектра
,
как
это
и
было
показано
выше
,
фильтр
обладает
высоким
пропусканием
для
обоих
компонент
.
Кроме
того
,
в
спектре
наблюдаются
полосы
пропускания
в
коротковолновой
части
.
Максимумы
пропускания
для
света
с
разными
состояниями
поляризации
сдвинуты
друг
относительно
друга
.
Для
иллюстрации
в
нижней
части
рисунка
изображены
спектральные
зависимости
в
узком
спектральном
диапазоне
.
400
600
800
1000
33
2
336
340
344
2200
4200
6200
8200
10200
λ (
нм)
0
20
40
60
80
Т
%
Т
Р
Т
s
348
352
356
360
0
20
40
60
80
Т
%
λ (
нм)
Т
р
Т
s
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 63
- 64
- 65
- 66
- 67
- …
- следующая ›
- последняя »
